梯度磁场中燃煤PM10聚并实验.pdf

第 ３ ７卷第 １期 ２ ０ ０ ７年 １月 东 南 大 学 学 报（自 然 科 学 版 ） Ｊ Ｏ Ｕ Ｒ Ｎ Ａ Ｌ Ｏ ＦＳ Ｏ Ｕ Ｔ Ｈ Ｅ Ａ Ｓ Ｔ Ｕ Ｎ Ｉ Ｖ Ｅ Ｒ Ｓ Ｉ Ｔ Ｙ（ Ｎ ａ ｔ ｕ ｒ ａ ｌ Ｓ ｃ ｉ ｅ ｎ ｃ ｅＥ ｄ ｉ ｔ ｉ ｏ ｎ ） Ｖ ｏ ｌ  ３ ７ Ｎ ｏ  １ Ｊ ａ ｎ ．２ ０ ０ ７ 梯度磁场中燃煤 Ｐ Ｍ１ ０聚并实验 李永旺 吴 新 赵长遂 鲁端峰 韩 松 （ 东南大学洁净煤发电及燃烧技术教育部重点实验室，南京 ２ １ ０ ０ ９ ６ ） 摘要在永磁环梯度磁场中对 ０  ０ ２ ３～ ９  ３ １ ８μ ｍ粒径范围内东胜煤灰和大同煤灰进行了聚并实 验研究． 采用流化床气溶胶发生器对飞灰进行气溶胶化， 采用低压电称冲击器在线测量聚并前后 飞灰粒子的数目浓度． 结果表明 在相同条件下， 磁性较强的东胜煤灰粒子的聚并脱除效率高于 磁性较弱的大同煤灰粒子的聚并脱除效率； 增大飞灰粒子质量浓度或延长粒子的聚并时间， 飞灰 粒子的分级聚并脱除效率和整体聚并脱除效率提高， 且东胜煤灰比大同煤灰整体脱除效率提高 更为迅速； 提高气流平均速度， 飞灰粒子的分级聚并脱除效率和整体聚并脱除效率降低； 中间粒 径粒子的聚并脱除效率高于小粒子和大粒子的聚并脱除效率； 随整体聚并脱除效率的提高， 分级 聚并脱除效率最大值对应的粒径减小， 粒子数目中位直径减小． 关键词燃煤 Ｐ Ｍ１ ０； 磁聚并； 永磁环； 梯度磁场 中图分类号Ｘ ５ １ ３ 文献标识码Ａ 文章编号 １ ０ ０ １－ ０ ５ ０ ５ （ ２ ０ ０ ７ ） ０ １  ０ ０ ８ ４  ０ ５ Ｅ ｘ ｐ ｅ ｒ ｉ ｍｅ ｎ ｔ ａ ｌ ｓ ｔ ｕ ｄ ｙｏ ｎａ ｇ ｇ ｒ ｅ ｇ ａ ｔ ｉ ｏ ｎｏ ｆ ｃ ｏ ａ ｌ  ｆ ｉ ｒ ｅ ｄＰ Ｍ１ ０ ｉ ｎｇ ｒ ａ ｄ ｉ ｅ ｎ ｔ ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃｆ ｉ ｅ ｌ ｄ Ｌ ｉ Ｙ ｏ ｎ ｇ ｗ ａ ｎ ｇ ＷｕＸ ｉ ｎ Ｚ ｈ ａ ｏＣ ｈ ａ ｎ ｇ ｓ ｕ ｉ Ｌ ｕＤ ｕ ａ ｎ ｆ ｅ ｎ ｇ Ｈ ａ ｎＳ ｏ ｎ ｇ （ Ｋ ｅ ｙＬ ａ ｂ ｏ ｒ ａ ｔ ｏ ｒ ｙｏ ｆ Ｃ ｌ ｅ ａ ｎＣ ｏ ａ ｌ Ｐ ｏ ｗ ｅ ｒ Ｇ ｅ ｎ ｅ ｒ 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同时粒子数 目减少， 聚并产物可采用常规除尘装置直接脱除． 因而采用外加磁场来聚并脱除燃煤飞灰细微粒子 是一种比较有前景的燃煤 Ｐ Ｍ１ ０脱除方法， 已列为 国家重点基础研究项目而被启动． 到目前为之， 采用外加磁场聚并脱除颗粒物， 国内还未见相关报道， 国外已有一些学者对磁性粒 子、 弱磁性粒子的聚并进行了初步的理论研究． Ｓ ｍ ｏ ｌ ｕ ｃ ｈ ｏ ｗ ｓ ｋ ｉ ［ ３ ］最早研究了气溶胶粒子的聚并， 提 出了静止介质中气溶胶粒子的布朗扩散聚并模型， 为粒子聚并研究奠定了一定的理论基础． Ｓ ｖ ｏ ｂ ｏ  ｄ ａ ［ ４ ］基于布朗扩散机理， 提出弱磁性粒子在均匀磁 场中的聚并模型， 分析了粒径和外磁场强度对聚并 速率的影响． Ｐ ｒ ａ ｋ ａ ｓ ｈ 等［ ５ ］应用布朗扩散模型， 对粒 子间相互作用能作了必要的数学简化， 提出了粒子 在磁偶极子力作用下聚并系数的解析表达式． 在磁 聚并实验方面， Ｔ ｓ ｏ ｕ ｒ ｉ ｓ 等［ ６ ］研究了悬浮于液体中 的顺磁性粒子在均匀磁场中的聚并， 结果表明粒子 的磁化系数和粒径是影响粒子聚并速率的主要因 素， Ｎ ｂ ｏ ｌ ｄ 等［ ７ ］在微重力条件下研究了磁性粒子 与非磁性粒子聚并产物的微观形态， 发现链状和网 状结构是聚并产物的 ２种主要形态． 均匀磁场中飞灰粒子聚并理论与实验研究［ ８ ］ 的结果表明， 由于飞灰粒子间聚并系数较小， 使磁 场中飞灰粒子的聚并脱除效率较低． 而在梯度磁场 中， 飞灰粒子除了受磁偶极子力、 气体曳力、 布朗 力、 范德华力和重力外， 还受到由磁场梯度引起的 外磁场力． 粒径不同的粒子所受的外磁场力不同， 因而在梯度磁场中更有利于粒子的相对运动， 使其 发生碰撞聚并， 从而增大聚并系数， 提高粒子的聚 并脱除效率． 为此， 本文选取达拉特旗电厂和大同 第二电厂 ０  ０ ２ ３～ ９  ３ １ ８μ ｍ粒径范围内的飞灰为 研究对象， 在永磁环梯度磁场中研究了飞灰粒子的 聚并脱除特性， 以揭示燃煤 Ｐ Ｍ１ ０在梯度磁场中的 聚并动力学规律． １ 实验装置及实验条件 １ ． １ 实验装置 磁聚并实验系统如图 １所示， 整个系统由气溶 胶发生装置、 磁聚并装置和测试装置 ３部分组成． 压缩氮气经高效微粒过滤器过滤后进入飞灰粒子 的气溶胶发生器［ ９ ］， 被发生器气溶胶化的飞灰在 气流的携带下进入水平布置于永磁环内的实验通 道， 在通道内发生聚并， 聚并前后粒子数目浓度由 电称低压冲击器（ Ｅ Ｌ Ｐ Ｉ ） 在线监测， 外磁场作用后 的气溶胶粒子经高效微粒空气过滤器过滤后排入 大气． 磁环通道由 ４ ０个轴向磁化的小磁环按相同 磁化方向叠加而成， 磁环外径为 ５ ０ｍ ｍ， 内径为 ２ ２  ５ｍ ｍ， 总长度为 ７ ２ ０ｍ ｍ， 剩磁为 ４ ０ ０ｍ Ｔ ． Ｅ Ｌ Ｐ Ｉ 测试装置由采样头、 旋风分离器、 稀释器、 Ｅ Ｌ Ｐ Ｉ 本 体和数据采集 Ｐ Ｃ组成． 为避免在磁场内部采样时 气溶胶粒子在采样头内部发生聚并， 在采样头外表 明敷设了磁屏蔽铁箔． 对于聚并长大到粒径大于 ９  ３ １ ８μ ｍ的粒子， 在通过旋风分离器时被去除． 稀 释器对采集的气溶胶样品进行稀释， 稀释倍率为 ８  １ ８ ． Ｅ Ｌ Ｐ Ｉ 对颗粒物粒径的测量范围为 ０  ０ ２ ３～ ９  ３ １ ８μ ｍ． 图 １ 实验系统示意图 １  ２ 实验条件 选取达拉特旗电厂和大同第二电厂煤粉锅炉 静电除尘器四电场飞灰为研究对象， 燃烧煤种分别 为东胜烟煤和大同烟煤， 燃烧方式均为四角喷燃． 其他实验条件如表 １所示． ２种飞灰粒子的粒径分 布和磁滞回线分别如图 ２和图 ３所示． 图 ２表明， ２ 种飞灰粒子的粒径分布有较大的差异， 东胜煤灰中 小粒子所占份额较大， 而大同煤灰中大粒子所占份 额较大． 图 ３表明， ２种飞灰粒子具有典型的铁磁 特性， 矫顽力 Ｍ较小， 在磁感应强度 Ｂ＝ ０  ４ ２Ｔ时 基本达到饱和磁化． 表 １ 实验条件 粒子真实密度／ （ ｋ ｇ ｍ－ ３） 气体粘度／ （ μ Ｐ ａ ｓ ） 气体分子平均 自由程／ ｎ ｍ 介质 温度／ Ｋ ２ ２ ０ ０１ ８ ． ３７ ３  ３２ ９ ３ ２ 实验结果及分析 ２ ． １ 分级聚并脱除效率 梯度磁场中， 燃煤 Ｐ Ｍ１ ０在外磁场力、 磁偶极子 力、 气体曳力、 布朗力、 范德华力和重力等作用下相 对运动而发生碰撞聚并， 使粒子长大， 粒子数目浓 ５８第 １期李永旺， 等 梯度磁场中燃煤 Ｐ Ｍ１ ０聚并实验 图 ２ 飞灰粒径分布直方图 图 ３ 飞灰粒子磁滞回线 度发生变化， 变化前后粒子的数目浓度采用 Ｅ Ｌ Ｐ Ｉ 分 １ ２级同步测量． 某一级粒子数目浓度的相对变 化率为分级聚并脱除效率， 该级粒径区域内粒子数 目浓度的变化是以下 ４种聚并共同作用的结果 １ ） 该区域内粒子与粒径较小区域内粒子的聚 并， 聚并生成的新粒子仍停留在该区域或进入粒径 较大的区域． ２ ） 该区域内部粒子的聚并， 聚并生成的新粒 子仍停留在该区域或进入粒径较大的区域． ３ ） 该区域内粒子与粒径较大区域内粒子的聚 并， 聚并生成的新粒子进入粒径较大的区域． ４ ） 粒径较小区域内或区域间粒子的聚并， 聚 并生成的新粒子进入该区域． 粒子间聚并系数和粒子粒径分布是影响粒子 聚并的 ２个内在因素． 根据以上粒子间同时存在的 ４种聚并可知， 在聚并系数和粒子数目浓度不随粒 径变化的情况下， 小粒子的聚并脱除效率高于大粒 子的聚并脱除效率， 即分级聚并脱除效率随粒径的 增大而增大． 然而， 粒子间作用力以及粒子所受的 其他作用力都随粒径的改变而改变， 使得粒子间聚 并系数也随粒径的变化而变化； 此外， 不同粒径粒 子的数目浓度也不同（ 见图 ２ ） ． 所以， 在聚并系数 和粒径分布的共同作用下， 不同粒径粒子的聚并脱 除效率也不同． 图 ４ （ ａ ） 为在气流平均速度 ｕ ０＝ ０  １ ４ｍ／ ｓ 、 粒 子在磁场中聚并时间 ｔ ＝ ５  １ ４ｓ 时， 不同质量浓度 Ｃ条件下东胜煤灰（ Ｐ １ ） 和大同煤灰（ Ｐ ２ ） 分级聚并 脱除效率（ η ｓ） ． 该图表明， 在相同条件下， 东胜煤 灰的分级聚并脱除效率高于大同煤灰的分级聚并 脱除效率； 随粒子质量浓度的增大， 分级聚并脱除 效率提高， 分级聚并脱除效率最大值对应的粒径减 小； 中间粒径粒子的聚并脱除效率高于小粒子和大 粒子的聚并脱除效率． 飞灰粒子磁性越强， 粒子间 相互磁作用力以及粒子所受的外磁场力越大， 粒子 间聚并系数也就越大， 聚并脱除效率越高． 因而， 磁 性较强的东胜煤灰分级聚并脱除效率高于磁性较 弱的大同煤灰的分级聚并脱除效率． 在粒子间聚并 系数不变的条件下， 提高粒子质量浓度， 粒子数目 浓度增大， 碰撞频率提高， 聚并脱除效率随之提高． 飞灰粒子在气流携带下流经磁场， 在气流速度 不变的情况下， 在聚并通道中不同位置处粒子的聚 并时间不同． 聚并时间越长， 粒子的碰撞次数越多， 聚并脱除效率越高， 如图 ４ （ ｂ ） 所示． 此外， 图 ４ （ ｂ ） 也表明相同条件下东胜煤灰的分级聚并脱除效率 高于大同煤灰的分级聚并脱除效率； 中间粒径粒子 的聚并脱除效率高于小粒子和大粒子的聚并脱除 效率； 随聚并时间的延长， 分级聚并脱除效率最大 值对应的粒径减小． ６８东南大学学报（ 自然科学版） 第 ３ ７卷 图 ４ 单粒径聚并脱除效率的影响因素 在聚并通道某一位置处， 粒子从进入磁场到该 位置处的聚并时间随气流速度的改变而改变， 增大 气流速度， 通道内气流速度梯度增大， 可在一定程 度上加强粒子间的相对运动， 增强粒子间的聚并， 但粒子在通道中的聚并时间缩短， 从而又削弱了聚 并． 图４ （ ｃ ） 为 ｕ ０ｔ ＝ ０  ７ ２ ｍ时气流速度对分级聚并 脱除效率的影响． 该图表明， 随气流平均速度的增 大， 分级聚并脱除效率降低， 脱除效率最大值对应 的粒径增大． 此外， 图 ４ （ ｃ ） 还表明相同条件下磁性 较强的东胜煤灰分级聚并脱除效率高于磁性较弱 的大同煤灰的分级聚并脱除效率， 中间粒径粒子的 聚并脱除效率高于小粒子和大粒子的聚并脱除效 率． ２  ２ 整体聚并脱除效率和数目中位直径 飞灰粒子的整体聚并脱除效率 η ｔ是 ０  ０ ２ ３～ ９  ３ １ ８μ ｍ粒径范围内总粒子数目浓度的相对减少 率． 由于各级的分级聚并脱除效率不同（ 如图 ４所 示） ， 因而， 在聚并过程中， 飞灰粒子的粒径分布是 不断变化的， 这一变化过程可用粒子数目中位直径 ｄ ｍ来表达． 增大飞灰粒子质量浓度， 分级聚并脱除效率提 高， 使得整体聚并脱除效率也随之提高， 数目中位 直径减小， 如图 ５ （ ａ ） 所示． 此外， 由于东胜煤灰的 磁性强于大同煤灰的磁性， 随粒子质量浓度的增 大， 东胜煤灰的总聚并脱除效率比大同煤灰整体聚 并脱除效率的提高更为迅速． 数目中位直径的减小 表明飞灰粒子中大粒子比小粒子更易于聚并长大 到粒径大于 ９  ３ １ ８μ ｍ后被旋风除尘器脱除． 图 ５ 总聚并脱除效率和数目中位直径的影响因素 在气流速度不变的条件下， 延长粒子的聚并时 间， 分级聚并脱除效率提高， 整体聚并脱除效率也 随之提高， 且东胜煤灰整体聚并脱除效率比大同煤 灰整体聚并脱除效率提高更为迅速， 飞灰粒子数目 中位直径减小， 如图 ５ （ ｂ ） 所示． 同样， 在平均气流速度与粒子聚并时间的乘积 为一定值时， 增大气流速度， 整体聚并脱除效率降 低， 数目中位直径减小， 图 ５ （ ｃ ） 表明了这一结论． ７８第 １期李永旺， 等 梯度磁场中燃煤 Ｐ Ｍ１ ０聚并实验 ３ 结论 １ ） 在相同条件下， 磁性较强的东胜煤灰粒子 的聚并脱除效率高于磁性较弱的大同煤灰粒子的 聚并脱除效率． ２ ） 增大飞灰粒子质量浓度或延长粒子的聚并 时间， 飞灰粒子的分级聚并脱除效率和整体聚并脱 除效率提高， 且东胜煤灰比大同煤灰整体脱除效率 提高更为迅速； 提高气流平均速度， 飞灰粒子的分 级聚并脱除效率和整体聚并脱除效率降低． ３ ） 中间粒径粒子的聚并脱除效率高于小粒子 和大粒子的聚并脱除效率． ４ ） 随整体聚并脱除效率的提高， 分级聚并脱 除效率最大值对应的粒径减小， 粒子数目中位直径 减小． 参考文献 （ Ｒ ｅ ｆ ｅ ｒ ｅ ｎ ｃ ｅ ｓ ） ［ １ ］金银龙， 何公理， 刘凡， 等． 中国烟煤型大气污染对人 群健康危害的定量研究［ Ｊ ］ ． 卫生研究， ２ ０ ０ ２ ， ３ ２ （ ５ ） ３ ４ ２ ３ ４ ８ ． Ｊ ｉ ｎＹ ｉ ｎ ｌ ｏ ｎ ｇ ， Ｈ ｅＧ ｏ ｎ ｇ ｌ ｉ ， Ｌ ｉ ｕＦ ａ ｎ ， ｅ ｔ ａ ｌ ． Ｑ ｕ ａ ｎ ｔ ｉ ｆ ｉ ｅ ｄｓ ｔ ｕ ｄ ｙ ｏ ｎｈ ｕ ｍ ａ ｎｈ ｅ ａ ｌ ｔ ｈｉ ｍ ｐ ａ ｃ ｔ ｃ ａ ｕ ｓ ｅ ｄｂ ｙｃ ｏ ａ ｌ ｂ ｕ ｒ ｎ ｉ ｎ ｇａ ｉ ｒ ｐ ｏ ｌ  ｌ ｕ ｔ ｉ ｏ ｎｉ ｎＣ ｈ ｉ ｎ ａ［ Ｊ ］ ．Ｊ ｏ ｕ ｒ ｎ ａ ｌｏ ｆＨ ｙ ｇ ｉ ｅ ｎ ｅＲ ｅ ｓ ｅ ａ ｒ ｃ ｈ ， ２ ０ ０ ２ ， ３ ２ （ ５ ） ３ ４ ２ ３ ４ ８ ． （ ｉ ｎＣ ｈ ｉ ｎ ｅ ｓ ｅ ） ［ ２ ］单红丹， 卢升高． 火电厂粉煤灰的矿物磁性及其环境 意义［ Ｊ ］ ． 矿物学报， ２ ０ ０ ５ ， ２ ２ （ ２ ） １ ４ １ １ ４ ６ ． Ｓ ｈ ａ ｎＨ ｏ ｎ ｇ ｄ ａ ｎ ， Ｌ ｕＳ ｈ ｅ ｎ ｇ ｇ ａ ｏ ．Ｍｉ ｎ ｅ ｒ ａ ｌｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｓ ｍ ｏ ｆ ｐ ｏ ｗ ｅ ｒ  ｐ ｌ ａ ｎ ｔ ｆ ｌ ｙａ ｓ ｈａ ｎ ｄｉ ｔ ｓ ｅ ｎ ｖ ｉ ｒ ｏ ｎ ｍ ｅ ｎ ｔ ａ ｌ ｉ ｍ ｐ ａ ｃ ｔ ｉ ｏ ｎ ［ Ｊ ］ ． Ａ ｃ ｔ ａＭｉ ｎ ｅ ｒ ａ ｌ ｏ ｇ ｉ ｃ ａＳ ｉ ｎ ｉ ｃ ａ ， ２ ０ ０ ５ ， ２ ２ （ ２ ） １ ４ １ １ ４ ６ ． （ ｉ ｎ Ｃ ｈ ｉ ｎ ｅ ｓ ｅ ） ［ ３ ］Ｓ ｍ ｏ ｌ ｕ ｃ ｈ ｏ ｗ ｓ ｋ ｉ Ｍ． Ｖ ｅ ｒ ｓ ｕ ｃ ｈｅ ｉ ｎ ｅ ｒ ｍ ａ ｔ ｈ ｅ ｍ ａ ｔ ｉ ｓ ｃ ｈ ｅ ｎｔ ｈ ｅ ｏ ｒ ｉ ｅ ｄ ｅ ｒ ｋ ｏ ａ ｇ ｕ ｌ ａ ｔ ｉ ｏ ｎ ｓ  ｋ ｉ ｎ ｅ ｔ ｉ ｋ ｋ ｏ ｌ ｌ ｏ ｉ ｄ ｅ ｒ ｌ  ｕ ｎ ｇ ｅ ｎ ［ Ｊ ］ ． Ｚ ｅ ｉ ｔ ｓ ｃ ｈ ｒ ｉ ｆ ｔｆ ｒＰ ｈ ｙ ｓ ｉ ｋ ａ ｌ ｉ ｓ ｃ ｈ ｅＣ ｈ ｅ ｍ ｉ ｅ ， １ ９ １ ７ ，９ ２ １ ２ ９ １ ８ ８ ． ［ ４ ］Ｓ ｖ ｏ ｂ ｏ ｄ ａＪ ． Ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃｆ ｌ ｏ ｃ ｃ ｕ ｌ ａ ｔ ｉ ｏ ｎａ ｎ ｄｔ ｒ ｅ ａ ｔ ｍ ｅ ｎ ｔ ｏ ｆ ｆ ｉ ｎ ｅ ｗ ｅ ａ ｋ ｌ ｙｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃｍ ｉ ｎ ｅ ｒ ａ ｌ ｓ ［ Ｊ ］ ．Ｉ Ｅ Ｅ ＥＴ ｒ ａ ｎ ｓ ａ ｃ ｔ ｉ ｏ ｎ ｓｏ ｎ Ｍａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｓ ， １ ９ ８ ２ ， １ ８ （ ２ ） ７ ９ ６ ８ ０ １ ． ［ ５ ］Ｐ ｒ ａ ｋ ａ ｓ ｈＫ ， Ｐ ｒ ａ ｔ ｉ ｍＢ ． Ａ ｎ ａ ｌ ｙ ｔ ｉ ｃ ａ ｌ ｅ ｘ ｐ ｒ ｅ ｓ ｓ ｉ ｏ ｎ ｓ ｏ ｆ ｔ ｈ ｅｃ ｏ ｌ ｌ ｉ  ｓ ｉ ｏ ｎｆ ｒ ｅ ｑ ｕ ｅ ｎ ｃ ｙｆ ｕ ｎ ｃ ｔ ｉ ｏ ｎｆ ｏ ｒ ａ ｇ ｇ ｒ ｅ ｇ ａ ｔ ｉ ｏ ｎｏ ｆ ｍ ａ ｇ ｎ ｅ ｔ ｉ ｃ ｐ ａ ｒ  ｔ ｉ ｃ ｌ ｅ ｓ ［ Ｊ ］ ．Ａ ｅ ｒ ｏ ｓ ｏ ｌ Ｓ ｃ ｉ ｅ ｎ ｃ ｅ ， ２ ０ ０ ５ ， ３ ６ （ ４ ） ４ ５ ５ ４ ６ ９ ． ［ ６ ］Ｔ ｓ ｏ ｕ ｒ ｉ ｓ Ｃ ， Ｓ ｃ ｏ ｔ ｔ ＴＣ ． Ｆ ｌ ｏ ｃ ｃ ｕ ｌ ａ ｔ ｉ ｏ ｎｏ ｆ ｐ ａ ｒ ａ 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ｅ ｖ ｅ ｌ ｏ ｐ  ｍ ｅ ｎ ｔａ ｎ ｄｃ ｈ ａ ｒ ａ ｃ ｔ ｅ ｒ ｉ ｓ ｔ ｉ ｃｏ ｆｎ ｏ ｖ ｅ ｌｆ ｌ ｕ ｉ ｄ ｉ ｚ ｅ ｄｂ ｅ ｄａ ｅ ｒ ｏ ｓ ｏ ｌ ｇ ｅ ｎ ｅ ｒ ａ ｔ ｏ ｒ ［ Ｊ ］ ． Ｊ ｏ ｕ ｒ ｎ ａ ｌ ｏ ｆ Ｓ ｏ ｕ ｔ ｈ ｅ ａ ｓ ｔ Ｕ ｎ ｉ ｖ ｅ ｒ ｓ ｉ ｔ ｙ Ｎ ａ ｔ ｕ ｒ ａ ｌ Ｓ ｃ ｉ ｅ ｎ ｃ ｅＥ ｄ ｉ ｔ ｉ ｏ ｎ ， ２ ０ ０ ５ ， ３ ５ （ ５ ） ７ ４ ２ ７ ４ ５ ． （ ｉ ｎＣ ｈ ｉ ｎ ｅ ｓ ｅ ） ８８东南大学学报（ 自然科学版） 第 ３ ７卷