煤矿巷道直流三极法超前探测的可行性.pdf

第 2 6卷 第 1期 2 0 1 1 年 2 月 页码 3 2 0 ～3 2 6 地球物理学进展 PROGRESS I N GEOPH YSI CS Vo 1 ． 26，No． 1 Fe b ． 2 O 1 1 强 建 科， 叵 囹， 周 俊杰， 等 煤 矿巷 道直 流三 极 法超 前探 测的 可行 性 ． 地球 物理 学进 展， 2 0 1 1 ， 2 6 1 3 2 0 ～3 2 6 ， D O I 1 0 3 9 6 9 ／ j ． i s s n ． 1 0 0 4 2 9 0 3 ． 2 0 1 1 ． 0 1 ． 0 3 8 ． Qi a n g J K，Ru a n B Y，Zh o u J J ，e t a 1 ．Th e f e a s i b i l i t y o f a d v a n c e d d e t e c t i o n u s i n g DC t h r e e e l e c t r o d e me t h o d i n c o a l mi n e t u n n e 1 ． Pr o gr e s s i n Ge o p h y s ． i n C h i n e s e ，2 0 1 1 ，2 6 1 3 2 0 3 2 6 ， DOI 1 0 ． 3 9 6 9 ／ j ． i s s n ． 1 0 0 4 2 9 0 3 ． 2 0 1 1 ． 0 1 ． 0 3 8 ． 煤矿巷道直流三极 法超前探测的可行性 强 建 科 ， 匠 ， 周 俊 杰 ， 王 海 青 。 1 ．中南大学信息物理工程学 院 长沙 4 1 0 0 8 3 ； 2 ．桂林 理工大学资源与环境系 桂林 5 4 1 0 0 4 3 ． 安徽省勘查技术院 ， 蚌埠 2 3 3 0 0 0 摘要全 空间巷道超前探 测由于受到 掌子 面前方及上 下左右岩 土介质 的影响异常要 复杂许 多， 应 用直流 电阻率法 进行 超前探 测也会 遇到同样的问题 ． 本文从理论计算和三维数值模拟两个方 面分析 了直流 电阻率三极测深 法超前探 测的能力 ， 结果表 明 在理想情况下 ， 当掌子 面前方存在一定规模的低 阻体 时只能 引起巷道底板 上三极测 深视 电 阻率 曲线单调下降 ， 且影响很 小， 仅凭几条这样的曲线还 无法判 断低 阻体 的空间位置． 因此， 目前在煤矿 巷道广 泛使 用的 三极超前探测方法前景令人担忧． 关键词巷道超前探测 ， 三极 测深法， 直流 电阻率法 ， 可行性 D 0 I 1 0 ． 3 9 6 9 ／ j ． i s s n ． 1 0 0 4 2 9 0 3 ． 2 0 1 1 ． 0 1 ． 0 3 8 中图分类号P 6 3 1 文献标识码 A Th e f e a s i b i l i t y o f a d v a n c e d d e t e c t i o n u s i n g DC t hr e e e l e c t r o d e m e t h o d i n c o a l - m i n e t u n ne l Q I A N G J i a n - k e 1 ，叵 亚亟 ，Z H O U J u n - j i e l * ，W A N G H a l q i n g 。 1 ．S c h o o l o f I n f o P h y s i c s a n d Ge o m a t i c s E n g i n e e r i n g， C e n t r a l S o u t h Un i v e r s i t y， C h a n g s h a 4 1 0 0 8 3， C h i n a； 2 ．De p a r t me n t o f Re s o u r c e s E n v i r o n me n t a l E n g i n e e r i n g， Gu i l i n U n i v e r s i t y o f T e c h n o l o g y， Gu i l i n 5 4 1 0 0 4 ，C h i n a 3 ．Ge o l o g i c a l E x p l o r a t i o n T e c h n o l o g i e s I n s t i t u t e o f An h u i P r o v i n c e ， B e n g b u 2 3 3 0 0 0 ， C h i n a Ab s t r a c t The a n oma l y o f wh ol e s pa c e a dv a nc e d d e t e c t i on i s e xt r a or di na r i l y c o m p l i c a t e d und e r t he i m p a c t o f ge o me d i u m i n f r o n t o f t u n n e l f a c e a n d a r o u n d t h e t u n n e 1 ．Th i s p r o b l e m c a n a l s o b e e n c o u n t e r e d wh e n u s i n g DC r e s i s t i v i t y me t h o d ． Th e a b i l i t y o f a d v a n c e d d e t e c t i o n u s i n g DC t h r e e e l e c t r o d e me t h o d i s a n a l y z e d b y t h e o r e t i c a l c a l c u l a t i o n a n d t h r e e d i me n s i o n n u me r i c a l s i mu l a t i o n ．Th e r e s u l t i n d i c a t e s t h a t t h e r e s p o n s e o f DC t h r e e e l e c t r o d e m e t h o d u n d e r t h e i de a l c o ndi t i on c a n r e f l e c t t h e l o w r e s i s t i vi t y b o dy i n f r o nt of t he t un ne l f a c e ． I t me a ns t h e a p pa r e nt r e s i s t i v i t y c ur ve d e c r e a s e s mo n o t o n i c a l l y ．Ho we v e r ，t h e s p a t i a l p o s i t i o n o f t h e l o w r e s i s t i v i t y c a n n o t b e j u d g e d o n l y b y t h e s e c u r v e s ． Th e r e f o r e ．t h e t h r e e e l e c t r o d e a d v a n c e d d e t e c t i o n me t h o d wh i c h i s wi d e l y u s e d i n c o a 1 m i n e t u n n e 1 d o e s n o t h a v e a go o d ou t l o o k． Ke y wo r d s a d v an c e d de t e c t i on i n t un ne 1 ，t hr e e e l e c t r od e s o und i n g，DC r e s i s t i vi t y me t h od，t he f e a s i bi l i t y 收稿 日期 基金项 目 作者简 介 2 0 1 0 0 6 2 3 ； 修回 日期 2 0 1 0 0 9 2 2 ． 国家 自然科 学基金项 目 4 0 9 7 4 0 7 6 ， 4 0 7 7 4 0 5 7 、 桂林工学 院广 西地质工程 中心重 点实验室开放基 金项 目 0 7 1 0 9 0 1 1 一 K0 1 部探测技术与实验研究专项项 目 2 0 1 0 1 1 0 4 7 0 4 联合资助． 强建科 ， 男 ， 副教授 ， 主要从 事地球物理电磁法正 、 反演研究． E - ma i l q i a n g j i a n k e 1 6 3 ． c o rn *通讯 作者周俊杰 ， 男 ， 山西忻州人 ， 现为中南 大学硕士研究生 ， 从事地球物理电磁法研究． E ma i l z j j s 1 9 5 1 6 3 ． c o rn 1期 强建科 ， 等． 煤矿巷道直流三极法超前探测 的可行性 0 引 言 巷道超前 预报一般 指侧帮超前探测和掘进 面 也 叫掌子面 超前探测两个概念 ， 但通常指掘进 面 的超前探测． 点电源法在地面电法勘探中常用到， 尤 其是高密度电阻率 三极测深法、 固定点电源测深法 应用 较多 ． 固定 点 源 测 深 法 或 称 单 极 梯 度 法 F i x e d P o i n t S o u r c e S o u n d i n g 是苏联学者 B ． A． 柯 马罗夫 等人_ 1 在 6 0年代提出一种 ， 曾一度在苏联布里亚特 多金属矿床及乌兹别克斯坦矿床普查 中应 用过 ， 取 得良好 的地质效果． 这种方法与常规三极测深法的 主要区别在于工作中将供电电极 A 电源正极 固定 不动 ， 而移动 MN测量电极． 另一个供 电电极 B 电 源负极 置于无穷远． 由于测量 电极是在供 电电极的 两边移动 ， 故其全称为固定点源双边三极测深法． 罗 延钟 从 1 9 9 1 年开始 ， 在国外地质勘探技术上发表 文章 ， 阐述 了点源测深法 的原理和应用 ； 李 金铭 、 陈 本池、 魏文博等。。 。 在“ 固定点 源测深法定量解 释研 究” 中， 重点讨论了球体 、 板状体及组合板状体上的 理论计算和物理模拟视极化率测深曲线的定量解释 效果 ； 强建科等 ] 2 0 0 1 年研究 了三维地 电条件下固 定点源测深法 的数值模拟问题 ， 对点 电源在地表 的 电阻率 、 极化率异常有一些新的认识． 国内有些学者把直流电阻率三极测深法引入地 下 巷道 超前 探测 已有 十多 年 的历 史 了E 1 9 , e o 3 ， 据说 实 际应用都是“ 效果 不错” ． 冯玉静等 在煤 矿巷道 中 应用点电源梯度法进行超前探测 ， 文 中提到取得 了 较好 的效果 ； 刘青雯等_ 7 在文章中提到 ， 利用直流三 点一 三极 法 可 以探 测 大 巷 掘 进 迎 头 前 方 8 O ～ 1 0 0 m 以内的地质异常体 ， 并给出焦作、 告成煤矿作直流三 极梯度测量的探测结果 ， 说明该方法效果“ 很好” ． 李 玉宝、 程久龙 、 吴荣新 等_ 8 叩提 出单极一偶 极 电阻 率法测量原理 同三极测深法 ， 并根据点 电源方程 推导了理论计算公式 ， 证 明直流三极测深 法可 以在 点 电 源一 侧 探 测 到 另 一 侧 的 异 常存 在． 黄 俊 革 等[ 1 9 ] 通过数值模拟 和理论计算表 明， 三极法 在巷道超前探测中是可行 的， 但探测深度非常有限． 由上所述 ， 好像得出必然结论就是 用巷道直流 三极测深法进行巷道超前探测从理论到实践都是正 确 的， 但仔细分析后情况并不乐观． 由于应用环境的 变化 ， 本来在地面即半空间使用的直流三极测深法 的探测 目标是在点 电源下方一定范 围内讨论 的， 而 在全空间， 超前探测 目标在点电源的一侧 ， 观测点总 是在背离点 电源和异常体方 向移动 ， 电场呈非线性 单调下降， 无论如何也不可能产生一个突变的异常． 另外 ， 异常体能够引起点电源的等电位发生变化 ， 但 影响的范 围随距离迅速衰减 ， 超前探测的观测点上 电位恰好是距离最远、 受影响最小 、 影响结果不会出 现 突变 ， 即“ H” 型 曲线 ． 1 理论和定 性分析 假设在全空间有两种介 质， 电阻率分别为 ID 1 0 0 f l m 和 lD 2 一1 0 f l m， 令 l D 1 lD 2 ， 如果在介质 10 1中 放一点电源 A， 电流强度为 ， 以 A点为坐标原点建 立 轴 ， z轴垂直 界面向右， 点 电源 A距 离两种介 质界面距离为 见图 1 ． 根据“ 镜像法” 原理容易求 出介质 lD 和 l 0 中任意一点的电位为 一 ／O 1 丢 ] ， ㈩ 一 丢 一 ， 一A M z AN , ．生 I 当 s M 一 AM 2 AN 2 ． 毕，㈤ 或者用公式 P A左 1 ] ， A点和O点都在 l0 中， 且都在左侧 5 畦 [ 一 A O 2 ] ， A点和 0点都在 lD 中， 且都在右侧 6 一 ， A点 1 0 中， O点在 P 2 ． 7 当观测点 MI 和 M 位 于 X轴上 时， 我们可 以 按固定点 电源法 或常规三极法 计算 x轴上 的视 电阻率曲线 ， 左侧曲线反映巷道实际观测结果 ， 右侧 曲线反映掌子面前方异常体 的分 布情况 仅供理论 研究 ， 实 际 中测 不 到 ． 图 2展示 了点 电源 A分别在均匀介质 和非均 匀介质 中电位沿 X 的分布情况 ， 结果 由公式 1 和 2 计算得到． 可以看出在均匀介质中电位是对称分 布的， 但存在两种介质时， 靠近低 电阻率一侧电位幅 值较低． 图 3是三极法 沿 x 轴得到的理论视 电阻率 曲 线 ， 结果由公式 5 、 6 和 7 计算得到． 可以看出均 匀介质 中视 电阻率 曲线为 一条 直线 ， 视 电 阻率为 1 0 0 f l m； 在非均匀介质 中， 视 电阻率 曲线受到两种 介质界面的严重影响 点电源左侧视电阻率随远离 地球物理学进展 O ．O1 A 1 X MI ， l l pl i 0 0Qm | l | ∞ 澈M1 ％ | l 誊 警誊 O 1 0 Q m p i O 0 Q n 图 1 地质模型示意图 a 模型 1 ； b 模型 2 ． F i g ． 1 Th e g e o l o g i c a l mo d e l s k e t c h ma p 一4 0 ， 2 0 0 2 O m 图 2 全空 间理论计算 的点 电源 电位 F i g ． 2 W h o l e - s p a c e t h e o r e t i c a l p o t e n t i a l g e ne r a t e d by po i nt s o ur c e A点的距离而缓慢下降 ， 右侧视电阻率随远离 A点 距离迅速下降并趋近于稳定值 1 8 ． 2 1 m， 由于点 电 源 A和观测点 M2 分布在界面两侧 ] ， 因此 ， 视 电 阻率为定值 2 p P 2 ／ 10 lD ， 而不会趋近于 P 2 ． 其实 ， 在图 3中我们最关心的是 A点左侧视电 阻率曲线． 显然 ， 这条视电阻率 曲线确实受到右侧低 阻异常体的强烈影响 ， 且呈现单调下 降， 其原 因有 二 一是点 电源距离低阻介质界面太近 ； 二是低 阻介 质界面为无限大， 这 就意味着点电源上下方一定范 围内总受到异常体影响 ， 但实际生产中很少有这种 情况 ． 上述计算表明， 点电源 A的左侧视电阻率 曲线 对于无限大的地质界 面有异常反映， 但视 电阻率 曲 线为一条近似线性 、 单调下降的曲线 ， 依靠这种曲线 唇 。 一4 0 ． 2 0 0 2 0 X／ m 图 3全空间三极 法理论视 电阻率 Fi g ．3 W h 01 e s p a c e t he o r e t i c a l a p pa r e n t r e s i s t i v i t y o f t h r e e e l e c t r o d e me t h o d 无法判断掌子面前方低阻界 面的具体位 置． 对 于其 他较为复杂的模型 巷道 、 三维地质体 而言， 很难用 解析解求得 ， 必须依靠数值模拟方法计算． 2 数值模拟结果 求取复杂地质模型的物理 响应 ， 一般采用数值 模拟的方法． 本文用稳定电流场三维有 限单元法模 拟程序[ 1 ， 通过总 电位法和异常电位法模拟三维 巷道掌子面前方的低阻异常体 ， 进而计算巷道底板 上 三极法 的视 电阻 率特征 ． 首先检验正演模拟程序 的正确性． 假设在全空 间中存在两种物质 10 一1 0 0 Q m， lD 。 一1 0 Q m ， 如果 给定一个点电源 ， 就可以求 出空间任意一点的电位 和电阻率 见公式 1 --4 ． 用全空间三维正演程序计 1期 强建科 ， 等． 煤矿巷道直流三极法超前探测 的可行性 算 上述模 型 图 1 所 示 ， 得 到 X 轴 上 三极法 的视 电 阻率曲线 图 3中曲线 4 ， 数值模拟结果与解析计 算结果基本重合 ， 说明全空 间三维正演模拟程序正 确 ， 由此得出的结论也是可靠 的． 2 ． 1 全 空 间存在 有 限大小 低 阻体 时视 电 阻 率分 布 特 征 为了使问题简化， 忽略巷道影响， 认为巷道电阻率 与围岩一样． 假定均匀全空间 电阻率 』D 为 1 0 0 Qm 中有一个低阻异常体 ， 大小为 1 0 m1 4 m4 m， 电 阻率 lD 为 1 0 Qm， 在距离该异常体 3 m处放置一个 点电源 A， 测线与 x轴重合并穿过点 电源 A和异常 体中心 见 图 1 b ． 以下采用总 电位和异常电位两 种模拟方法讨论． 在野外实测 中， 总电位是常用测量参数 ， 进而换 1 O 0 算为视电阻率． 但是总 电位法不管是实测还是数值 模拟结果 ， 小极距时测量误差都 比较大． 图 4展示了 全空 间点 电源 双边 三极 测深 视 电阻 率 曲线 ， 图 4 a 为由总电位计算 的视 电阻率曲线 ， 曲线 1的地质模 型为均匀全空间 ， 三极测深 曲线除靠近点电源附近 两个极距误差较大外 ， 其他数值 近似为 1 0 0 f 2 m， 这 表明数值模拟结果正确． 曲线 2的地质模型 为点 电 源 A的右侧增加一个有限大小三维低阻体 ， 在点 电 源右侧 ， 测量极距经过低阻体时视 电阻率急剧下降 ， 幅值为 1 0 Q m左右 ， 而在点电源左侧， 视 电阻率值 虽然受到右侧低阻体影响有所变小 ， 但变化差异很 小 ， 不 足 以识别 ． 图 4 b 为 相 同地 质 模 型 下 由异 常 电位计算的视电阻率曲线 ， 它消除了点 电源的影响 ， 但视电阻率 曲线特征与图 4 a 相同． 1 0 O ．3 O 一 2 O ． 1 0 0 1 0 2 0 X ／ m 1 O O 图 4 不考虑空腔巷道时三维数值模拟 的视 电阻率 a 总电位法模 拟 ； b 异 常电位法模拟 ． F i g ． 4 Ap p a r e n t r e s i s t i v i t y o f 3 - D n u me r i c a l s i mu l a t i o n wi t h o u t c a v i t y e f f e c t 1 O O X／ m X／ m 图 5 考虑空腔巷道时 三维 数值 模拟的视电阻率 a 总 电位法模拟 ； b 异常 电位法模拟． Fi g ． 5 Ap p a r e n t r e s i s t i v i t y o f 3 - D n u me r i c a l s i mu l a t i o n wi t h c a v i t y e f f e c t 3 2 4 地球物理学进展 2 6 卷 2 ． 2 全 空 间存 在巷 道 空腔 和有 限大 小 低 阻体 时 视 电 阻率分布 特征 前面的计算是模拟理想情况下的结果 ， 实际上空 腔巷道的影响不容忽视口 ． 在用有限单元法进行数 值模拟时， 所有内部边界都属于 自然边界而不用额外 考虑 ， 因此， 在全空间中， 把空腔巷道做为一个异常高 阻体 如 1 0 如 Q m 是可行的， 地质模型见图 1 b ． 图 5 给出了同时存在巷道和低阻体时点电源双边三极视 电阻率测深曲线 ， 图 5 a 是用总电位法模拟的巷道底 板上的三极测深视 电阻率曲线 ， 可以看出， 曲线 1是 _ - m 坑道 N M 十1 “ ● d r 0 l 0 Q m P 1 i 0 0 Q r l _p 2 0 a 曼 q 全空间只存在空腔巷道时得出的视电阻率， 在点电源 左侧， 由于受到空腔巷道的影响视电阻率介于 1 0 0 2 0 0 Q m， 小极距时接近于半空间， 而大极距时则接近 于全空间． 点电源右侧曲线与围岩 电阻率一致． 曲线 2模拟了巷道掌子面前方有一个低阻体的情况 ， 由于 受到低阻体的影响， 点电源左侧曲线略有下降， 但无 法判别是否由低阻体引起的． 在点电源右侧 ， 测量电 极经过低阻体时视电阻率急剧下降并接近于 1 0 O ,m． 图 5 b 是用异常电位法模拟的巷道底板上的三极测 深曲线 ， 其结论与图 5 a 一致． 1 0 0 0 1 O O 一3 O ． 2 O ． 1 O O 1 O 2 O m 图 6 考虑空腔巷道和无 限大低 阻体 时三维数值模拟的视 电阻率 a 模 型 3 ； b 异常电位法模拟． Fi g ． 6 Ap p a r e n t r e s i s t i v i t y o f 3 - D n u m e r i c a l s i m u l a t i o n t a k i n g t h e c a v i t y a n d i n f i n i t e c on du c t a nc e i n t o a c c ou nt 1 O 0 】 O ．3 0 ． 2 0 1 0 0 1 O 2 0 X／ m 图 7 考虑空腔巷道和低阻倾 斜板状体时三维数值模 拟的视电阻率 a 模型 4 ； b 异 常电位法模拟． F i g ． 7 Ap p a r e n t r e s i s t i v i t y o f 3 - D n u me r i c a l s i mu l a t i o n t a k i n g t h e c a v i t y a n d i n f i ni t e i nc l i ne d c o ndu c t i ve pl a t e i nt o a c c o un t 1期 强建科 ， 等． 煤矿巷道直流三极法超前探测 的可行 性 2 ． 3无限大 低 阻平 面 直 立 和倾 斜 两 种 三极 法 的 探 测效 果 下面考虑一种极 限情况， 假设掌子面前方存在 一 个低阻厚板 4 m、 长和宽都无限大 ， 介质电阻率 p 2 为 1 0 Q m， 围岩电阻率 l D 为 1 0 0 Qm， 如 图 6 a 所 示． 采用异常电位法模 拟计算的结果见 图 6 b ， 可 以看出， 曲线 1为只有巷道时的双边三极测深视电 阻率曲线 ， 主要做对比用． 曲线 2为同时存在巷道和 无限大低阻平面时的视电阻率 ， 点电源 A左侧视电 阻率明显受到右边低 阻平 面的影响而缓慢下 降， 但 仅凭这条曲线 ， 我们无法判断掌子面前方是否有低 阻体 ， 也不能确定具体位置． 图 7 a 是 一 种 较 为 复 杂 的模 型 倾 斜 无 限 长 、 宽低阻斜板 ， 板厚 4 m， 电阻率 ID 为 1 0 Q m， 位于掌 子面以后 3 m处 ； 围岩 电阻率 』D 为 1 0 0 Q m； 点电源 A置于距离掌子面 3 m处 ， 测线沿底板与 x轴重合 并穿过点 电源 A和异常体 中心． 图 7 b 是采用异常电位法模拟计算的结果 ， 曲 线 1为只有巷道时的双边三极测深视 电阻率 曲线 ， 主要做对 比用． 曲线 2为同时存在巷道和倾斜无 限 大低阻平面时的视电阻率 ， 点 电源 A左侧视 电阻率 明显受到右边低阻体 的影 响而快速下降， 与图 6 b 中曲线 2比较 ， 低阻板状体影响明显一些， 但原因要 归功于倾斜 的板状体延伸到点 电源下方所致． 因此 仅凭这种曲线 ， 也无法判断掌子面前方是否有低阻 体 ， 且不能确定其具体位置． 2 ． 4可行 性分 析 通过三维数值模拟计算表明 ， 掌子面前方的无 限大低阻平面和有限大小低阻体都能引起巷道底板 上三极测深视电阻率曲线幅值单调减小 ， 但有限地 质体产生的异常要小得多， 而且 由此得 出的视电阻 率 曲线无法识别掌子面前方低阻体 的具体位置． 因 此 ， 巷 道三 极测深 超前 预报 前 景不容 乐 观． 3 结 论 1 理论计算表明， 全空间存在两种垂直界面的 物质时， 在高阻一侧获得的三极测深视 电阻率曲线 受到另一侧低阻体 的影响较小 ， 且呈近似线性 、 单调 下降的一条曲线． 三维数值模拟结果与理论计算结 果 完全 一致 ． 2 巷道 空腔 对三极测深视 电阻率曲线有很 大影响 当极距 远小于巷道宽 度时， 近似半 空 间状 态 ， 由于三极法合成视电阻率时仍然按全空间公式 计算 ， 所以其计算值为围岩电阻率的两倍 ； 当极距较 大时 ， 视电阻率值接近围岩电阻率． 3 当掌子面前方存在一定规模的低阻体 时只 能引起巷道底板上 三极测 深视 电阻率 曲线单调下 降， 且影响很小 ， 仅凭几条这样 的曲线还无法判断低 阻体的空间位置． 综 上 所 述 ， 在 巷道 中用 三极 测 深 法 进 行超 前 预 报前景并不乐观， 人为夸大它的有效探测能力是非 常有害的． 参考文 献 R e f e r e n c e s E 1 ] 科马罗夫 B． A， 阎立 光译 ． 应用点测深 T3 作地 电断面图的方 法指南[ M] ． 北京 地质出版社 ， 1 9 9 2 ， 1 ～4 o ． Ko ma r o v B A．t he me t h o d g u i d e l i n e o f g e o e l e t r i c s e c t i o n ma p u s i n g p o i n t - s o u n d i n g T3 ． i n Ch i n e s e ， T r a n s l a t e d b y Ya n L G． T r a n s [ M] ． ．B e ij i ng Ge o l o g i c a l P u b l i s h in g Ho u s e ， 1 9 9 2 ，1 ～4 0 ． [ 2 ] 罗延钟 ．构 组地 电断面 的点 测深 法[ J ] ． 国外 地质勘 探技 术 ， 1 99 1 ， 4 1 6～ 2 4 ． Lu o Y Z． t he f i x e d p o i n t s o u n d i n g m e t h o d o n ge o e l e c t r i c s e c t i o n[ J] ． Ov e r s e a s g e o l o g i c a l e x p l o r a t i o n t e c h n i q u e si n Ch i n e s e ，1 9 9 1， 4 1 6 ～2 4 ． [ 3 ] 李金铭 ， 魏文博 ， 陈本池 ， 等． 固定点源测深法定量解释研究． 物 探 与化探 F- J ] ． 1 9 9 7 ， 2 1 3 1 8 7 9 6 ． J M ， W e i W B， Ch e n B C，e t a1 ． Th e q u a n t i t a t i v e i n t e r p r e t a t i o n o f f i x e d p o i n t s o u r c e s o u n d i n g me t h o d s [ J ] ． Ge o p hy s i c a l a nd Ge o c h e mi c a l Exp l o r a t i o n，1 9 9 7，2 1 3 1 87 ～ 1 9 6 ． [ 4 ]陈本池 ， 李金铭 ， 魏文博． 起伏地形条件下 固定点源测深法定量 解释研究[ J ] ． 现代地质 ， 1 9 9 8 ， 1 2 1 1 2 3 ～1 2 9 ． Che n B C， Li J M ， W e i W B． A s t u d y o f q u a n t i t a t i v e i n t e r p r e t a t i o n f o r f i x e d p o i nt s o u r c e s o u n d i n g me t h o d u nd e r u n d u l a t o r y t e r r a i n [ J ] ．Ge o s c i e n c e ， 1 9 9 8 ，1 2 1 1 2 3 ～1 2 9 ． [ 5 ] 强建科 ， 罗延钟 ， 熊彬． 固定点源测深激电异常研 究[ J ] ． 地球物 理学进展 ， 2 0 0 5 ， 2 0 4 1 1 7 6 ～1 1 8 3 ． Qi a n g J K，Lu o Y Z；Xi o n g B．Th e s t u d y o f 3 - D I P a n o ma l y b y f i x e d p o i n t s o u r c e s o u n d i n g [ J ] ．P r o g r e s s i n Ge o p h y s i c s ， 2 0 0 5，2 0 41 1 7 6 ～ 1 1 8 3 ． [ 6 ] 冯于静 ， 王邦成 ， 李玉宝 ， 等． 点 电源 法在煤矿 巷道超前 探测 中 的应用及效果[ J ] ． 河北煤炭 ， 1 9 9 8 ， 4 9 ～1 1 ． Fe n g Y J，Wa n g B C，L i Y B，e t a 1 ．Ap p l i c a t i o n a nd e f f e c t o f p o i n t e l e c t r i c p o we r me t h o d i n a d va n c e d d e t e c t i o n i n c o a l t u n n e l s[ J ] ．He b e i C o a l i n C h i n e s e ，1 9 9 8 ，4 9 ～1 1 ． [ 7 2 刘青雯．井 下电法超前 探测方法及 其应用 E J ] ． 煤 田地质 与勘 探 ， 2 0 0 l ， 2 9 5 6 0 ～6 2 ． Li u Q W． Un d e r gr o u n d e l e c t r i c a l l e a d s u r v e y me t ho d a nd i t s a p p l i c a t io n [ J ] ．C o a l G e o l o g y 8 L E x p l o r a t i o n ， 2 0 0 1 ， 2 9 5 6 0 6 2 ． [ 8 ] 李玉宝．矿 井 电法超前 探测技 术[ J ] ．煤 炭科 学技 术 ，2 0 0 2 ， 3 O 2 1 ～ 3 ． L i Y B ．Mi n e e l e c t r i c me t h o d p i l o t d e t e c t i o n t e c h n o l o g y [ J ] ． Co a l S c i e n c e a n d Te c hn o l o g y，2 0 02 ，3 0 2 1 ～ 3 ． [ 9 ] 程久龙 ， 王玉 和， 等．巷 道掘进 中电阻率法 超前探 测原理与应 3 2 6 地球物理学进展 2 6卷 [ 1 0 ] [ 1 1 ] [ 1 2 ] [ i 3 ] [ 1 4 ] [ 1 5 ] 用[ J ] ． 煤 田地质与勘探 ， 2 0 0 0 ， 2 8 4 6 O ～6 2 ． Che n g J L，Wa n g Y H，e t a 1 ．Th e p r i n c ipl e a n d a pp l i c a t io n o f a d v a n c e s u r v e y i n g i n r o a d wa y e x c a v a t i o n b y r e s i s t i v i t y me t h o d I J ] ．C o a l Ge o l o g y＆ E x p l o r a t i o n ，2 0 0 0 ， 2 8 4 6 0 6 2 ． 吴荣新 ， 刘盛东 ， 周官群． 高分辨地 电阻率法探 测煤矿地质 异 常体[ J ] ． 煤炭科学技术 ，2 0 0 7 ， 3 5 7 3 3 ～3 8 ． W u R X，Li u S D，Zh o u G Q． Hi g h - r e s o l u t i o n gr ou n d e l e c t r i c r e s i s t a nc e r a t e m e t h o d t o p r o b e u n us u a l ma s s i n mi n e g e o l o g y [ J ] ．C o a l S c i e n c eTe c h n o l