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第5 6 卷第3 期 2004 年8 月 有色金属 N o n f e r r o u sM e u d s V 0 1 .5 6 .N o .3 A u g u s t2 004 共格畸变对二元合金失稳分解组织 影响的计算机模拟 卢艳丽,陈铮,赵宇宏,唐丽英,张建军 西北工业大学材料科学与工程学院,西安7 1 0 0 7 2 摘要基于微观1 2 m g e v i n 方程和微观弹性理论,模拟二元模型合金沉淀过程中共格畸变对失稳分解组织的影响。结果表 明。共格畸变影响沉淀过程中粒子的排列方式,使其沿着弹性软方向排列,形成调制结构。不考虑共格畸变时,低浓度合金时效后 期形成离散分布的等轴状颗粒,高浓度合金中则形成取向随机且高度互联组织。相同弹性应变能下,低浓度合金中粒子成细条状 排列,丽高浓度合金中则成。编织状”组织。在合适的弹性畸变能与时效时间下,沉淀相中出现瞬时“宏观点阵结构”。 关键词材料科学基础;共格畸变;计算机模拟;二元合金;调镧结构 中图分类号T G l l 3 .1 2 ;0 2 4 2 .1 文献标识码A文章编号1 0 0 1 0 2 1 1 2 0 0 4 0 3 0 0 0 4 0 5 固相沉淀是获得先进工程材料理想微观结构的 最有效方法之一,尤其是在镍基超高温合金和铝、镁 基超轻合金等有色金属合金中。经典L S W 理论认 为,如果相变过程中,界面能是唯一的驱动力,则沉 淀过程中平衡相形状以及新相粒子间的相互排列保 、持不变。然而,如果微观结构受相变过程中引起的 弹性能的控制,情况就大不相同。在合金沉淀反应 的扩散过程中,成分涨落往往伴随着共格弹性应变 能的产生,其叠加导致长程弹性的交互作用,对颗粒 的尺寸、形态、取向、空间相关性及特殊的粗化行为 有显著的影响【卜5 l 。合金的许多重要性质,如机械 强度和韧性、抗蠕变和磨损性质在一定程度上都取 决于第二相颗粒【6 J 。因此,研究共格畸变合金的沉 淀过程具有重要的意义。 E s h e l b y 在1 9 5 7 年和1 9 5 9 年最早开始研究弹 性应变问题,K h a c h a t u r y a n 在1 9 6 6 年提出了弹性应 变能的一般理论L7 | 。 - 用标准二元合金作为模型体系,基于微扩散方 程和微观弹性力学理论,用计算机模拟研究弹性畸 变能引起的合金时效形貌的演化规律。模型不需先 验的假设,只需输入相互作用势的信息,可将沉淀相 的形状、析出惯习面、排布形态、成分分布变化等过 程在同一物理框架内考虑。 收稿日期2 0 0 3 0 6 0 2 基金项目国家自然科学基金资助项目 5 0 0 7 1 0 4 6 作者简介卢艳丽 1 9 7 5 一 ,女,山西运城市人。硕士生,主要从事 金属材科相变过程的计算机研究。 1理论基础 1 .1 动力学模型与平均场近似 用昂萨格方程描述微观状态下单个原子在格点 间的扩散驰豫[ 7 | ,如式 1 所示。 哟≯ %≯∑“;0 志t 1 d f K R T 臼ⅧV’7 锄 声, 7 式中五 r ,t 一溶质原子在t 时刻占据格点位置的 几率;L r ’一r 。 一与单位时间由格点r 跃迁至r 7 的 几率有关的常数;T 一温度;K B 一玻尔兹曼常数;C 一平均合金浓度;F 一体系总自由能,为晶格被占几 率的函数。对于式 1 的求解,一般应经傅立叶变换 后在倒易空间中进行,从而得到一定波矢浓度调制 波的振幅变化率,见式 2 。 吗≯ 学。两{ 志} ; ㈤ 矿2 瓦丁- L o 姑’i 丽万两f ; J 式中k 为第一布里渊区定义的倒易格矢,P k ,t , £ 乏 和{ D F /D P r ,t } 分别为与晶格位置坐标; 有关的函数在倒易空间中的形式。 微扩散方程中的自由能取平均场近似[ 引,如式 3 所示。 F 1 /2 ∑∑w ;一;% ; ,z ;7 4 - 忌B T ∑[ 咒 ; 1 n 咒 _ ; 1 ~咒 r l n 1 一咒 ; ] 3 式中W ;一r7 为格点r 1 和r7 上原子间交互作用 能,等于化学能和弹性交互作用能之和,见式 4 。 V 矿 r r7 V 矿 r r 7 , V 矿 r r7 “ 4 1 .2 微观弹性力学分析 在微观弹性理论中,二元固溶体的应变能包括 万方数据 第3 期卢艳丽等共格畸变对二元合金失稳分解组织影响的计算机模拟5 含物理意义明确的部分[ 7 】与组态无关的自能和像 应力能;与组态有关的浓度不均匀引起的能量。 第一项与溶质原子重排无关,故忽略不计。第 二项实质是由于溶质原子空间分布变化而产生的非 局域应变能,影响着沉淀相组态,在真实空间的表述 如式 5 所示,傅立叶变换后为式 6 t s ] 。 ,E 矗 号∑% ;一r 。 礼 ; 扎 ;7 5 E a 泰翠y 乏 d n ~k 2 6 其中N 为总格点数。由于畸变能在点忌 0 处呈各 向异性,求和符右上角的撇号表示在求和过程中要 排除该点。V 磊 d 为弹性应变能密度函数,是w r d 的傅立叶变换,长波近似下为式 7 所示[ 7 I 。 V j i d ≈B ; 一a 2C e , 以 e o e j 一 ;] 7 其中口o c 1 1 2 c 1 2 £o ,C 1 1 和c i 2 是立方晶格的弹 性常数。通常认为溶质原子是膨胀中心,其介入导致 晶格膨胀,用本征应变张量£吕 £o %表示,盯o d a /a b c 是晶格膨胀的浓度系数,a 为晶体的晶格参 数,%是k r o n e c k e r d e l t a 符号。P k /k 是志方向的单 位矢量。 ⋯ ;指在所有e 1 方向上求平均值。0 P “ 是c i j l d e k e l 的G r e e n 张量倒数。 对式 3 求微分,并作傅立叶变换得式 8 和式 9 。 { 南| _ 嘣Ⅲn ∽ k B T { l n 各褊} ; 8 y 五 V 磊 , B e 9 将式 9 代入式 8 ,式 8 代入式 2 ,得到在 倒易空间中的动力学方程,如式 1 0 所示。 幽d警£。三tT 五R 。u ”⋯ { [ V 两, 砥 M b b T1 n 黼] ;} 1 0 对V 乏 ,采用2 .近邻相互作用模型[ 6 ] 设超 出第二层外其值为零 ,则得到式 1 1 。 V k s 2 w l c o s k a c o s k y a 4 w 2 c o s k _ a c o s k y a 1 1 其中k k 。,k , ,愚。和k ,是足沿X ,Y 轴的分 量,倒易空间中z 轴 [ 0 1 ] 方向,y 轴 [ 1 0 ] 方向, 叫1 和叫2 是最近邻和次近邻原子间相互作用能。 B e 是弹性应变能函数,二维模型近似为式 1 2 【9 | 。 B e ≈B P ≥;一0 .1 2 5 1 2 乏,毛为;在倒易空间中沿z ,y 轴的分量。B 一4 c l l 2 c 1 2 e 3 △/[ e l l c 1 1 c 1 2 2 c 4 4 ] 是表 征弹性性质和晶格失配的应变能参数,△ f 1 1 一 c 1 2 2 c 4 4 是弹性各向异性常数[ 10 I 。 当咒 r 一C 时,体系的最小自由能为式 1 3 所示。 F N { 1 /2 v o c 2 k B T [ c l n c 1 一c l n 1 一c ] } 1 3 由于r 一0 时B e 呈奇异性,情况复杂,而e o 0 1 是B e 取最小值的方向,故以v k 商。 v o , B P o 取代V 0 ,则式 1 3 变为式 1 4 。 F N { 1 /2 [ V 0 ,一0 .1 2 5 B ] C 2 五B T [ c l n c 1 一C 1 n 1 一C ] } 1 4 把式 1 1 , 1 2 和 1 4 代入式 1 0 ,并将B ,t , T 分别按B A * B /lV 0 ,一0 .1 2 5 Bl ,t ’ t [ L 1 c 1 一c l k _ B T ] lv o ,一0 .1 2 5 BI ,T 。 五B T /Iv o ,一0 .1 2 5 Bl 约化,得到最终动力学方 程如式 1 5 所示。 掣 一2 { 2 一c o s 咖一c o s 点严 Q [ 2 一e o s k ,a 意∥ 一c o s k 。a 一是∥ ] } { I 竺 竺丝二竺丝 竺 型 竺塑竺塑 I L v o 一B /8 B ‘ e ≥;一o .- 2 5 ] n k ,t 。 T ’[ 1 I l 黼 ] ;} 1 5 式 1 5 适合于长程相互作用的体系,相互作用 的半径越大,范围越长,越准确,在长程应变诱发相 互作用情况下尤为准确。该式具有非线性特征,适 合于数值求解。 用欧拉方法解之得到式 1 6 。 元 主∥ △£* 元 i ,£* 盟掣△£ 1 6 模型采用如下基本假设原子扩散是通过直接 换位机制进行,不考虑位错等晶体缺陷的影响;溶质 原子在格点占位几率随时间的变化率与热力学驱动 力成线性关系;动力学系数与原子占位几率无关,即 扩散系数与浓度无关;采用平均场理论计算自由能 函数。 2 计算结果与分析 图1 为由平均场理论计算的模型合金的共格平 衡相图,两条曲线 实线和虚线 代表混溶隙,虚线为 万方数据 6有色金 属第5 6 卷 失稳分解线。只考虑具有立方无序相的二元合金同 结构分解成两立方无序相混合物的情形,即假设共 格两相具有相同的无序结构,且弹性模量相同,但成 分不同,晶格参数不同。 图1 模型合金平衡相图 F i g .1E q u i l i b r i u mp h a s ed i a g r a mo fm o d da l I o y 模拟时所选合金浓度为c o 0 .1 4 和C o 0 .5 , 分别对应图1 中的b 点和a 点,约化温度T ’ 0 .0 8 ,格点数1 2 8 1 2 8 ,并在每个方向上应用周期性 边界条件。硼l 和叫2 均为负值且“ t O l /w 2 的值为√2 ,两 个成分点均给出了应变能约化系数B ’ 0 .0 和B ’ 2 .0 的两种情况。完全黑色区代表占位几率是O ,全 ,.白代表占位几率是1 ,中间浓度用不同的灰度表示。 、 相变过程中原子形态的演变,实际上是界面能 和应变能的交互作用决定整个微结构的特征。考虑 界面能和应变能的竞争与平衡,形态演变大致可以 分为3 种类型由界面能的弛豫控制,由界面能和应 变能共同控制,由应变能的弛豫控制。 2 .1 对称情况下的失稳分解 图2 中C o 0 .5 ,B 0 即不考虑应变能,属于 界面能的弛豫控制,失稳初期在任意方向上形成浓 度波。图2 a ~ b 表明开始时浓度波在任意方向 上同时发展,随后浓度波的振幅开始增加,一直增长 到占位几率达到平衡成分的值,体系开始粗化,此阶 段波长有明显的增加[ 图2 c ~ d ] 。然而在整个 粗化过程中,形态的基本特征不变,两生成相 沉淀 相和母相 坚持高度互联且取向随机,这是由于忽略 应变能时,在相变驱动力中界面能起主要作用,取两 近邻原子间的相互作用能比值为拒,从而提供了各 向同性的界面能,且此时成分处于混溶隙的中间位 置,两生成相的体积分数近似相等,导致图中互联结 构的出现。 图3 表明B ’ 2 .0 ,即两生成相之间有明显 的点阵错配,形态演变受应变能和界面能的共同控 制时,观察到一高度各向异性组织,由两生成相沿 { 0 1 } 方向交替的细条状组成,见图3 b ~ d 。在 图2c o 0 .5 。B 。 O .0 时不同阶段的模拟组织 a 一t ’ 8 ; b 一t ’ 1 6 ; c 一t 。 3 0 ; d 一t 。 6 0 F i g .2 S i m u l a t e dm i c r o s t r u c t u r ef o r 。o 0 .5a n d B ’ 0 .0a tv a r i o u ss t a g e s 分解的早期阶段,浓度波只沿弹性软方向 即[ 0 1 ] 和 [ 1 0 ] 生长,当继续朝平衡振幅生长时这些波的叠加 产生一中间结构类似“编织状”的组织,见图3 b ~ d 。由沿弹性软取向波动的富溶质白色条带和贫 溶质黑色条带“编织”而成。相互垂直的浓度调制叠 加在局部区域产生一过渡微结构,类似“二维宏观点 阵”,即图3 c 中箭头所示。 图3c o 0 .5 。B 2 .0 时不同阶段的模拟组织 a 一t ’ 4 ; b 一} ’ 6 ; c 一t 2 0 ; d 一t 。 5 0 F i g .3 S i m u l a t e dm i c r o s t r u c t u r ef o rC O 0 .5a n d B ’ 2 .0a tv a r i o u ss t a g e s 宏观点阵结构由沿[ 1 0 ] 和[ 0 1 ] 方向一维调整的 浓度波在交点处重叠形成的“黑色”和“白色”相粒子 组成,即两最小振幅重叠处形成“黑色”粒子,两最大 振幅重叠处形成“白色”粒子,除了浓度接近平衡成 分的“黑”和“白”外,两者之间还有处于中间成分的 灰色连接。这种过渡调制结构曾经被d eV o s 在 A L N I C O 合金中[ 1 0 1 ,B u t e r 和T h o m a s [ 1 1 | ,L i v a k 和 T h o m a s [ 1 2 ] 在C u .N i F e 合金中,E n a m ie ta l [ 1 3 】在 N i 一舢等有色金属合金中通过实验观察到过。 万方数据 第3 期 卢艳丽等共格畸变对二元合金失稳分解组织影响的计算机模拟7 这种“宏观点阵”是由于起始随机分布的粒子在 共格畸变能作用下选择性长大和反向粗化的结果, 它是相变过程中的瞬时形态,这种形态的出现依赖 于弹性错配度的大小 B ’ 和时效时间的长短。根 据K h a c h a t u r y a n 和A i r a p e t y a n [ 1 0 J 的能量分析,当新 相粒子是等轴状时,其能量处于最低状态。模拟中 沉淀相和母相具有相同的体积分数,新相粒子通过 排列和重排形成“宏观点阵”,以提供弹性能的弛豫。 界面能最小化形成等轴粒子,而合适的弹性应变能 又保证了沉淀相的规则空间分布,两者共同作用导 致“宏观点阵”的形成。 2 .2 非对称情况下的失稳分解 图4 为c o 0 .1 4 ,B ’ 0 时的模拟组织,该成 分点在相图上靠近失稳分解线的一侧。由相图可知, 沉淀相的体积分数约为1 3 .8 %,当应变能约化系数 B ’ 0 时,失稳分解初期,浓度波在各个方向上任 意发展,类似于c 。 0 .5 ,对称情况下分解早期阶段 的情形。随着时间的延续,当两相朝平衡浓度生长 时,相互之间的联接被打破,形成单个分布的等轴粒 子,后期的粗化遵循奥斯瓦尔德熟化,即小颗粒溶 解,大颗粒长大。 图4c o 0 .1 4 。B ’ 0 .0 时不同阶段的模拟组织 a 一t 。 5 0 ; b 一t 。 7 0 ; c 一t 。 9 0 ; d 一£。 2 0 0 F i g .4 S i m u l a t e dm i c r o s t r u c t u r ef o rC O 0 .1 4a n d B ’ 0 .0a tv a r i o u ss t a g e s 一 图5 表明c o 0 .1 4 ,B ’ 1 .2 5 时的模拟组 参考文献 织,从图5 a 可以看出,分解反应的初始阶段类似 于对称情况下C 。 0 .5 时的早期阶段,沿弹性软方 向形成细微弥散的调制结构,在沿[ 1 0 ] 和[ 0 1 ] 方向 互相垂直的浓度波调制的最大值重叠处形成等轴粒 子,通过从联接点处吸收溶质原子发展成单个粒子, 进一步发展为前面所述的“宏观点阵”。与图4 中的 均匀分布的粒子相比较,应变能作用下粒子规则排 列的尺寸范围很小,且粗化过程是不连续的。粗化 以不同于奥斯瓦尔德熟化的两种机制进行。第一种 是通过“宏观位错”的攀移,如图5 b ~ c 的结构 演变。第二种是通过相邻位置粒子的聚集,图5 d 表明粗化后期,位于同一列或者同一行的粒子,开始 聚集,沿弹性软方向形成细条状粒子。 图5c o 0 .1 4 。B ’ 2 .0 时不同阶段的模拟组织 a 一t ’ 5 0 ; b 一t 6 ; C 一t 。 9 0 ; d 一t ’ 1 8 0 F i g .5 S i m u l a t e dm i c r o s t r u c t u r ef o r ‘o 0 .1 4a n d B 。 2 .0a tv a r i o u ss t a g e s 3结论 共格畸变影响沉淀过程中粒子的排列方式,使 其沿着弹性软方向排列。不考虑共格畸变作用时, 低浓度合金时效后期形成离散分布的等轴状颗粒, 而在高浓度合金中则形成取向随机且高度互联状组 织。在相同的弹性应变能作用下,低浓度合金中粒 子成细条状排列,而高浓度合金中则行成“编织状” 组织。在合适的弹性畸变能与时效时间下,沉淀相 中出现瞬时“宏观点阵”结构。 [ 1 ] W a n gY ,C h e nLQ ,K h a c h a t u r y a nAG .K i n e t i c so fs t r a i n i n d u c e dm o r p h o l o g i c a lt r a n s f o r m a t i o ni nc u b i ca l l o y sw i t ha m i s c i b i l i t yg a p [ J ] .A c t aM e t a l lM a t e r ,1 9 9 3 ,4 1 1 2 7 9 2 9 6 . [ 2 ] M i y a z a k iT .R e c e n td e v e l o p m e n t sa n dt h ef u t u r eo fc o m p u t a t i o n a ls c i e n c eo nm i c r o s t r u c t u r ef o r m a t i o n [ J ] .M a t e r i a l sT r a n s a c t i o n s ,2 0 0 2 ,4 3 1 2 6 6 1 2 7 2 . [ 3 ] 赵宇宏,陈铮,刘兵.共格畸变影响沉淀相形貌的计算机研究[ J ] .稀有金属,2 0 0 3 ,2 7 1 1 9 1 2 3 . [ 4 ] V a i t h y a n a t h a nV ,C h e nLQ .C o a r s e n i n go fo r d e r e di n t e r m e t a l l i cp r e c i p i t a t e sw i t hc o h e r e n c ys t r e s s [ J ] .A c t aM a t e r ,2 0 0 2 ,5 0 4 0 6 1 4 0 7 3 . 下转第1 1 页,C o n t i n u e do nP .1 1 万方数据 第3 期 侯清宇等钴基合金等离子转移弧堆焊显微结构研究1 l [ J ] .W e a r ,2 0 0 1 , 2 5 0 6 1 1 6 2 0 . [ 5 ] K i mH J ,K i mYJ .W e a ra n dc o r r o s i o nr e s i s t a n c eo fP T Aw e l ds u r f a c e dN ia n dC ob a s ea h o yl a y e r s [ J ] .S u r f a c eE n g i n e e r i n g , 1 9 9 9 , 6 4 9 5 5 0 1 . [ 6 ] 罗伟中.等离子弧堆焊C o 一2 2 3 A 合金粉末的研制和应用[ J ] .焊接学报,1 9 9 7 , 2 4 2 4 5 . 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K e y w o r d s f o u n d a t i o no fm a t e r i a ls c i e n c e ;c o b a l t - b a s e da l l o y ;p l a s m at r a n s f e .n L e da r c ;s u g a r i n g ;m i c r o s t r u c U t r e 上接第7 页C o n t i n u e df r o mP .7 [ 5 ] W e nYH ,C h e nLQ ,H a z z l e d i n ePM ,e ta 1 .At h r e e - d i m e n s i o n a lp h a s e - f i e l dm o d e lf o rc o m p u t e rs i m u l a t i o no fl a m e l l a rs t r u c t u r e .f o r m a t i o ni nT .T i A li n t e r m e t a l l i ea l l o y s [ J ] .A c t am a t e r ,2 0 0 1 ,4 9 2 3 4 1 2 3 5 3 . 、[ 6 ] C a I u lRW ,I - - I a a e nP ,K r a m e r .材料的相变[ M ] .刘治国译.北京科学出版社,1 9 9 8 . [ 7 ] K h a c h a t u r y a nAG .T h e o r yo fs t r u c t u r a lt r a n s f o r m a t i o ni ns o l i d s [ M ] .N e wY o r k W i l e y ,1 9 8 3 . [ 8 ] P o d u r iR ,C h e nLQ .C o m p u t e rs i m d a f i o no ft h ek i n e t i c so fo r d e r - d i s o r d e ra n dp h a s es e p a r a t i o nd u r i n gp r e c i p i t a t i o no f8 ’ A L 3 L i i n A I L ia l l o y s [ J ] .A c t aM a t e r ,1 9 9 7 ,4 5 1 2 4 5 2 5 5 . [ 9 ] W a n gYZ ,C h e nLQ ,K h a c h a t u r y a n.. 一 [ ] .,,AGS t r a i ni n d u c e dm o d u l a t e ds t r u c t u r e si nt w o - p h a s ec u b i ca H o y sJ S e r i p t aM e t a l / 1 9 9 1 ,2 5 8 1 9 6 9 1 9 7 4 . [ 1 0 ] L o c h t e L ,G i t t A ,G o t t s t e i n G I ,e t a l .S i m u l a t i o n o f t h ee v o l u t i o no f G P7 .o n e s i n A I C ua l l o y s a ne x t e n d e d C a h n .H i u i a r da p . p r o a c h [ J ] .A c t aM e t a l I ,2 0 0 0 ,4 8 1 1 2 9 6 9 2 9 8 4 . S i m u l a t i o nf o rE f f e c to fC o h e r e n tS t r a i no nM o r p h o l o g yD u r i n g S p i n o d a lD e c O m p o s i t i o ni nB i n a r yA l l o y L UY a h l i ,C H E NZ h e n g ,Z H A OY u h o n g ,T A N GL i - f i n g ,Z H A N GJ i a n - j u n D e p a r t m e n to fM a t e r i a l sS c i e n c ea n dE n g i n e e r i n g ,N o r t h w e s t e r nP o l y t e c h n i c a lU n i v e r s i t y ,Ⅺ7 a n7 1 0 0 7 2 ,C h i n a .A b s t r a c t T h ec o h e r e n te l a s t i cs t r a i n i n d u c e dm o r p h o l o g i c a lt r a n s f o r m a t i o no fab i n a r ym o d e la l l o yd u r i n gas o l i ds t a t e p r e c i p i t a t i o ni ss i m u l a t e db yu s i n gt h em i c r o s c o p i cL a n g e v i ne q u a t i o na n de l a s t i ct h e o r y .T h er e s u l t ss h o wt h a t t h ep a r t i c l ea r r a yi sa l i g n e da l o n gt h ee l a s t i c a l l ys o f td i r e c t i o n sa n dr e s u l t e di nt h em o d u l a t e dm i c r o s t r u c t u r e sb y t h ee f f e c to ft h ec o h e r e n t .W i t h o u tc o n s i d e r a t i o no ft h es t r a i ne n e r g y ,p a r t i c l e si nl o wc o n c e n t r a t i o na l l o y sa tl a t e rs t a g e so fd e c o m p o s i t i o na r ei ne q u i a x e df o r m ,b u tf o rh i g hc o n c e n t r a t i o n ,t h et w op r o d u c t i v ep h a s e sm a i n - t a i n e dt ob eh i g h l yi n t e r c o n n e c t e da n dr a n d o m l yo r i e n t e d .U n d e rt h es a m ee f f e c to fc o h e r e n te l a s t i cs t r a i n ,e l o n g a t e dp a r t i c l e si sf o r m e df o rl o wc o n c e n t r a t i o na l l o y s ,w h i l ef o rh i g hc o n c e n t r a t i o na l l o y s ,t h ei n t e r m e d i a t es t t u c - t u r el i k ea “b a s k e tw a v e ”a p p e a r s .T h e “m a c r o l a t t i c e ”t e x t u r ei sf o r m e di na l l o y sf o rm o d e r a t ec o h e r e n ts t r a i n a n dc e r t a i na g i n gt i m e . K e y w o r d s f o u n d a t i o no fm a t e r i a ls c i e n c e ;c o h e r e n ts t r a i n ;c o m p u t es i m u l a t i o n ;b i n a r ya l l o y ;m o d u l a t e ds t r u c t u r e 万方数据
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