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第6 2 卷第3 期 2 010 年8 月 有色金属 N o n f e l r o l l sM e t a l s V 0 1 ．6 2 ，N o ．3 A u g ．2010 温度对D 0 2 2 结构N i 3V 反位缺陷影响的 微观相场法模拟 张 静，陈铮，王永欣，卢艳丽，苗海川 西北工业大学材料学院，西安7 10 0 7 2 摘 要运用微观相场法研究温度对D 0 2 2 结构反位缺陷的影响。结果显示，无论是a 亚晶格上的反位缺陷V ．；和A l 。；还是卢 亚晶格上的N i 。和A l 。，其值均随温度升高而升高。卢亚晶格上的反位缺陷N i 。随温度升高而升高的速率和幅度最大，并且无论 是在低温还是高温F 其值均大于其他类型的反位缺陷值。A l 原子在a 亚晶格的占位几率高于在J B 亚晶格的占位几率，A l 优先占 据a 亚晶格。 关键词金属材料；反位缺陷；微观相场；N i 3 V 渖} 优占位 中图分类号T G l 4 6 ．t 5 ；T G l l 3 ．1 2 文献标识码A 文章编号1 0 0 1 0 2 1 1 2 0 1 0 0 3 0 0 0 6 0 6 反位缺陷是有序金属间化合物中的一种本征点 缺陷。反位缺陷简单的可理解为对于包含a 和卢 两种亚晶格位置的A ，B 型金属间化合物，A 原子占 据卢亚晶格位置，即形成卢位置反位缺陷，表示为 A 。；相反地，B 原子占据a 亚晶格位置，即形成0 1 位 置反位缺陷，表示为B 。。 目前热门的研究反位缺陷的方法均是借助于计 算机‘1 “1 ，其方法多为基于量子力学的第一性原理， E A M ，A b i n i t o 等，而研究的结构集中于B 2 结构。1 和L 1 ，结构。1 ””。。关于温度和反位缺陷的关系，根 据C ．L ．F u 和G ．S ．P a i n t e r ⋯1 绘制的N i ，A l 在化学计 量比的A r r h e n i u s 曲线，在原子保持化学计量比时， N i ，A l 反位缺陷的浓度远远高于空位浓度，且温度越 高反位缺陷浓度越高，反位缺陷浓度与温度的倒数 呈线性下降关系。Y ．M i s h i n 引用E A M 法计算B 2 结构的N i A I 双空位形成能、反位缺陷形成能，其结 果显示，温度越低，越利于反位缺陷的形成，其形成 能随温度升高呈线性下降。 现行的反位缺陷的研究对象多为二元合金在某 一特定温度下仅有一种沉淀相析出的情况，关于三 元合金沉淀过程中有两种有序相析出的系统反位缺 收稿日期2 0 0 8 0 3 0 6 基金项目国家自然科学基金资助项目 5 0 8 7 5 2 1 7 ，1 0 9 0 2 0 8 6 ， 5 0 9 4 1 0 2 0 ；陕西省自然科学基金资助项目 S J 0 8 一Z T 0 5 ， S J 0 8 ．B 1 4 西北_ 【业大学博士论文创新基金资助项目 C X 2 0 0 8 0 6 作者简介张静 1 9 8 2 一 ，女．河南虞城县人，博士，主要从事L l 结构和D O 。结构反位缺陷的计算机研究。 陷的研究未见报道，但有许多学者致力于第三组元 择优占位的研究，S l u i t e rM a r c e lHF ⋯、R u b a nA V 【1 致力于理论计算第三组元在N i ，A l 中的择优占 位，发现第三组元在N i ，A l 会优先占据某一特定亚 晶格位置。AOM e k h r a b o v 驯等人致力于研究 N i ，A l 添加第三组元的有序化特征，并指出不同元素 在N i ，A l 中有择优占位倾向，其中V 优先占据A l 格 点。 微观相场法已被成功的用于模拟相变、有序相 沉淀机制9 。2 等，但用此方法研究微观结构的点缺 陷尚未见文献报道。利用微观相场法详细讨论N i ，， A l 。V 。9 三元合金在1 1 5 0 K 沉淀过程D O 2 结构N i 3 V 中各原子占位随温度的变化关系，明确这此结构反 位缺陷与温度的关系，同时探讨A 1 原子在D O 结 构中的择优占位的规律及温度的影响。 1 理论模型 微观相场方程实际上是以原子占据晶格位置的 几率为场变量来描述原子组态和相形貌。将三维空 间投影在二维空间，问题简化为原子占位几率与Z 坐标无关。相场模型假设原子扩散是直接交换而不 是通过空位机制，不考虑空位等晶格缺陷的影响，则 在格点处A ，B ，C 原子占位几率以P 。 r ，P 。 r ，P 。 r 表示，并且满足P 。 r ，t l P 。 r ，t 一P 。 r ， t ，所以每个格点上只有两个方程是独立的。假设 以A 原子和B 原子的占位几率为两个独立变量，则 微扩散方程在倒易空间中表示为式 1 ，式 1 中k 为第一布里渊区定义的倒易格矢；L ．。 七 ，L ．。 k ， 万方数据 第3 期张 静等温度对D 0 结构N i ，V 反位缺陷影响的微观相场法模拟 7 ￡删 k ，L 。。 k 是和原子跃迁有关的常数；L ’．。 k ， L ’。。 k ，L ’。。 k ，￡厶 k 为与晶格位置坐标r 有关 函数的傅立叶变换；f k ，t 是随机热噪声项，满足涨 落一耗散理论，加上此项后，使确定性方程方程 1 变 为随机方程，用于描述形核过程。F 为体系的总自 由能，在平均场近似下，平均场自由能可由方程 2 表示，其中I | } 。为玻尔兹曼常数；T 为绝对温度；％ r r ’ 是在格点r 和r ’处A ，B 和C 的两两交互作 用能，三元体系中考虑三种原子的跃迁以及可能的 排布，采用四近邻原子间相互作用近似描述自由 能心纠。设‰1 ，k 2 ，‰3 ，‰4 分别是第1 ～第4 近 邻原子间相互作用能，格点间的交互作用能可表示 为式 3 。 删 k ，t ／d t 1 ／ k 8 T ∑{ 以。 七 [ 5 P ／S P ． r ’，￡ ] L ’。。 k [ 8 P ／S P 。 r ’，t ] 々} f k ，t 枷 k ，t ／d t 1 ／ k B T ∑{ L ’日。 后 [ 6 P ／S P 。 r7 ，t ] 。 L ’口。 k [ 6 P 俗P 。 r ’，t ] } 亭 k ，t 1 尸 一1 ／2 ∑∑[ n e r r ’ P 一 r P s r ’ y 日c r r ’ P 8 r P c r ’ ■c r r ’ P 。 r P c r ’ ] 后。r ∑{ P ． r I n [ P ． r ] P 。 r l n [ 尸s r ] P 。 r l n [ P 。 r ] } 2 ％ k 4 吃 C O S r r h c o s l r k c o s T r h 。c o s T E l c o s z r k c o s T r ／ 2 y 乙 c o s 2 1 r h c o s 2 7 r k c o s 2 刀 1 8 吃 c o s r r h c o s 儡r k c o s c r ／ c o s c r h ‘c o s 2 r r k 。c o s ／r ／ c o s 口r h c o s f r k c o s 2 c r l 4 y 二 c o s 2 1 r h ’c o s 2 1 r k c o s 2 7 r h c o s 2 7 r l c o s 2 7 r k c o s 2 - n 1 3 欧拉迭代法求解方程 1 ，再快速逆傅立叶变 换到真实空间，得到各组分在各晶格格点处占位几 率数值，根据所求得的N i 、A l 、V 三种原子在D O 结 构的N i ，V 相中的a 格点和J B 格点的占位几率值研 究温度与反位缺陷的关系。 2 模拟结果与讨论 讨论在温度作用下，D O 结构反位缺陷变化规 律，选择7 3 0 ，7 8 0 ，8 3 0 ，8 8 0 ，9 3 0 ，9 8 0 ，1 0 0 0 ，1 0 3 0 ， 1 0 5 0 ，1 0 8 0 ，1 1 0 0 ，1 1 3 0 ，1 1 5 0 ，1 1 8 0 ，1 2 0 0 ，1 2 1 0 ， 1 2 2 0 ，1 2 3 0 。1 2 4 0 ，1 2 5 0 和1 2 6 0 K 共2 1 个温度点的 N i ，，A l 。V ，，合金为研究对象。 图1 是N i ，，A l 。V ，。合金平衡时组织图随温度的 变化，图中选用1 2 8 1 2 8 格点区域，计算时间步数 选用8 0 0 0 0 0 ，其中灰白色区域是N i ，A l ，灰黑色区域 是N i ，V 。低温下L l 和D O 析出相颗粒较细密，而 随温度升高，析出相颗粒越来越大，至接近熔点温度 时，有大量无序相存在。赵字宏旧川用微观相场法讨 论了此合金的形核机制，但没有涉及到有序相缺陷 的讨论，着重研究温度变化对D O 反位缺陷的影 响，从图l a 至图1 f ，即不同温度下组织演化图 像可以看出有序相颜色随温度变化而变化。D O 结 构低温下被V 原子占据的位置呈白色，被N i 原子 占据的位置呈黑色，随温度升高，V 原子占据的位置 灰度增加。颜色的变化其实质是原子占位几率在对 应晶格位置的变化低温下，N i 和V 原子在N i ，V 的 正位位置的占位几率值较高，温度升高，原子扩散速 率加快，N i ，V 的N i 位置和V 位置被其他原子占据， 即N i 位置可能被V 或A l 原子占据，形成此位置的 反位缺陷，V 。；和A lN i ，V 位置被N i 或A l 原子占据， 形成此位置的反位缺陷N i 。和A l 。。从颜色的变化 可以判断反位缺陷随温度的变化，但关于温度对反 位缺陷影响的具体大小及变化方向却并不能从中得 a 一7 3 0 K ； b 一9 3 0 K ； c 一1 0 3 0 K ； d 一1 1 3 0 K ； e 一1 2 3 0 K ； f 一1 2 6 0 K 图l不同温度下N i ，s A I 。V 。，合金 平衡态时的组织演化图像 F i g ．1E q u i l i b r i u me v o l u t i o np i c t u r e so fN i ，5A 1 6V1 9 a l l o yt h a tp r e c i p i t a t e da sf u n c t i o n o ft e m p e r a t u r e s 万方数据 有色金属 第6 2 卷 知，更具体的关于温度和反位缺陷的关系将在下面 详细讨论。 图2 是N i ，AJ ，V 三种原子占位几率在N i ，， A I 。V 。，合金N i ，V 的a 和p 亚晶格随时间的演化曲 线。在较低温度，可以看出正位原子N i 和V 在 N i ，V 的Q 和卢亚品格占位几率值非常高，且两条曲 线几近重合，随温度的升高，正位原子占位几率值逐 渐降低，但口位置的V 原子占位几率随温度升高而 降低的速度较快，两条曲线随温度升高而逐渐分离， 从图2 f 可看出在高温下，两条曲线占位几率值差 别很大，届亚晶格正位V 原子占位几率值远远低于 d 亚晶格正位N i 原子占位几率值。A l 和V 是N i ，V 的d 亚晶格上的反位原子，N i 和A l 是N i ，V 的p 亚 晶格上的反位原子。低温下，无论是d 亚品格还是 口亚晶格中的反位原子占位几率值均较低，4 条反位 原子占位几率曲线几乎重合在一起，随温度升高，反 位原子占位几率值均升高，但由于不同格点位置不 同原予受温度影响的规律不同，有些原子占位几率 升高速度较快，有些则相对较慢，4 条曲线逐渐分离 开来，其中以届亚晶格的N i 随温度升高最明显。 图3 是N i ，V 的长程序参数随温度升高的变化 规律，随温度升高长程序参数呈凸线形迅速下降，并 且其下降速度较快，幅度较大。长程序参数以其数 值大小表征金属间化合物的有序度，当长程序参数 值为1 时，金属间化合物完全有序，当长程序参数值 小于1 时，有序相的某些位置必然被外来原子占据。 图4 是根据2 1 个温度下的平衡状态的N i ，， A l 。V 。。合金中N i 。V 相d 亚晶格正位原子N i 和反位 原子A l 与V 占位几率值绘制的原子占位几率随温 度的演化曲线，图4 a 是正位原子N i 的占位几率 随温度升高的演化曲线，图4 b 反位原子A l 、V 占 位几率随温度升高的演化曲线，为即明确又方便对 比温度对占位几率的影响，图4 两副图中的纵坐标 跨度统一设为0 ．0 9 。 观察图4 知，正位原子N i 的占位几率随温度升 高而降低，反位原子A 1 和V 占位几率值对应的升 高。N i 以凸线形下降，A l 以线形升高，V 以凹线形 升高。反位缺陷A l 。；和V 。；占位几率在1 0 。2 数量级， 并且在相当宽的温度范围内，A l 原子占位几率高于 V 原子占位几率，在越高的温度，V 原子占位几率随 温度升高的速度越快，在约1 2 5 0 K 时，V 原子占位 几率值高过此处的A l 原子，反位缺陷V 。．较反位缺 陷A l 。i 对温度敏感。 图5 是根据2 1 个温度下的平衡状态的N i ，， a ，一7 3 0 K ； b ，一9 3 0 K ； c ，一1 0 3 0 K ； d J 一1 1 3 0 K ； e 一1 2 3 0 K ； f 一1 2 6 0 K 图2不同温度下的N i 7 5 A 1 6 V 。，合金中N i 。A I ， V 原子在N i ，V 的口和卢亚晶格占位 几率随时间的演化曲线 F i g ．2 T i m ed e p e n d e n tc u r v e so fN i ，A I ，Va t o m sa ta a n d 口s u b l a t t i e ef o rN i 3Vi nN i 7 5A 1 6V1 9a l l o y 巅 舔 楚 盥 薹 趣。 岔 图37 3 0 K 至1 2 6 0 K 温度下D 0 2 结构的 N i ，V 长程序参数随温度变化曲线 F i g ．3T e m p e r a t u r ed e p e n d e n tL o n gR a n g eP a r a m e t e rf o r D 0 2 2s t r u c t u r eN i 3Vw i t ht e m p e r a t u r er a n g e s f r o m7 3 0 Kt o1 2 6 0 K A l 。V 。，合金中N i ，V 相p 亚晶格正位原子V 和反位 原子N i 与A l 占位几率值绘制的原子占位几率随温 度的演化曲线，图5 中两副图的跨度统一设为0 ．3 ， 万方数据 第3 期 张静等温度对D 0 结构N i ，V 反位缺陷影响的微观相场法模拟9 图5 a 是正位原子V 占位几率随温度升高的曲线， 图5 b 是反位原子N i 与A l 占位几率随温度升高 的曲线。随温度升高，正位原子V 以凸线形下降， 下降幅度很大，几近于0 ．3 。反位原子N i 以凹线形 上升，对比图5 a 和图5 b ，N i 原子上升幅度和速 度均较大，而此处的A l 原子占位几率随温度升高变 化微小，呈线形稍有增加。正位原子V 占位几率随 掣 耀 旨 謇 笾 上- 捌 趟 n 壬 ．．P Z 矧 温度升高而下降的幅度很大，而对应的此位置的反 位原子N i 占位几率随温度升高而升高的幅度也很 大，而温度对此位置的A l 原子占位几率影响较小， 且在所研究的温度范围内，N i 原子占位几率远远高 于A l 原子占位几率值，高温下，差别更大，所以 D O 结构反位缺陷的主要类型是N i 。，并且在高温 下，这种现象更明显。 足 一 帖 隧 魁 世 窖 鲥 捌 8 矧 温度，l 图4平衡状态的N i ，。A I 。V 。，合金中N i ，V 相的口亚晶格正位原子N i 和 反位原子A l 和V 占位几率随温度的演化曲线 F i g ．4T e m p e r a t u r ed e p e n d e n to c c u p yp r o b a b i l i t yo ff i g h tp o s i t i o na t o mN ia n da n t i s i t ea t o m A Ia n dVa tas u b l a t t i c eo fN i 3Vp h a s ef o rN i 7 5A 1 6V1 9a l l o y a 一正位原子； b 一反位原子 图5平衡状态的N i 7 5 A l 。V 。，合金中N i ，V 相的卢亚晶格正位原子V 和 反位原子N i 与A l 占位几率随温度的演化曲线 F i g ．5T e m p e r a t u r ed e p e n d e n to c c u p yp r o b a b i l i t yo fr i g h tp o s i t i o na t o mVa n da n t i s i t ea t o m N ia n dA Ia tas u b l a t t i c eo fN i 3Vp h a s ef o rN i 7 5A 1 6V1 9a l l o y 为了对N i ，V 相反位缺陷N i 。，V 。．及第三组元 A l 随温度的变化规律更深一步的理解，绘制了图6 ， N i ，V 相的a 和卢亚晶格中正位原子和反位原子占 位几率随温度变化曲线对比。图6 a 代表正位原 子，图6 b 代表反位原子，图6 纵坐标跨度设为 0 ，3 。经对比可看出，正位原子以口亚晶格的V 原 子随温度变化最为显著，反位原子以口亚晶格的N i 原子占位几率随温度升高变化最为显著。O t 亚晶格 正位原子N i 占位几率始终高于口亚晶格正位原子 V 占位几率，而对于反位原子来说，a 亚晶格位置的 反位原子A l 与V 相对于届亚晶格的反位原子N i 来 说较小，但较口亚晶格的反位原子A l 来说为大。随 掣涩口富覃J也到掣苎错艺 翘翟譬g与l哒鲥理n r h _ 褂艺 万方数据 有色金属第6 2 卷 温度，K m 睡 强 皑 窖 车 q 暮 葛 壬 划 ．．， Z 温度／K a 一正位原子； b 一反位原子 图6正位原子和反位原子在N i ，V 的口和卢亚晶格占位几率随温度变化曲线对比 F i g ．6Ac o n s t r a s to ft e m p e r a t u r ed e p e n d e n to c c u p yp r o b a b i l i t yo fr i g h tp o s i t i o na t o ma n da n t i s i t ea t o ma tN i3V 温度升高，反位原子均增大，除了口亚晶格N i 原子 随温度升高而升高速度较大外，其余三种反位原子 随温度升高而升高的速度均较慢。 3结论 D O 结构仪亚晶格反位缺陷V 。i 和A l 。j 浓度随 温度升高而升高，并且A l 。；浓度在相当大的温度范 围内大于V 。．浓度。由于V 。；浓度升高速率较快，在 参考文献 温度稍低于熔点时，V 。j 浓度超过A l 。，浓度。D O 结 构届亚晶格反位缺陷N i 。和A l 。浓度随温度升高而 升高。N i 。浓度远远大于A l 。浓度，随温度升高，N i 。 随温度升高而升高的速率也较大。A l 在D O 结构 a 亚晶格占位几率较小，但是其值稍高于在D O 结 构口亚晶格占位几率，A l 优先占据D O 结构O t 亚晶 格。 [ 1 ] L i uJB ，J o h n s o nDD ，S m i m o vAVP r e d i c t i n gy i e l d s t r e s sa n o m a l i e si nL I2a l l o y s N i 3G e F e 3G ep s e u d o b i n a r i e s [ J ] ．A c t a M a t e r i a l i a ，2 0 0 5 ，5 3 i 3 3 6 0 1 3 6 1 2 ． [ 2 】S o n gY ，G u nZX ，Y a n gR ．e ta 1 ．F i r s tp r i n c i p l e ss t u d yo fs i t es u b s t i t u t i o no ft e r n a r ye l e m e n t si nN i A I [ J ] ．A c t aM a t e r ，2 0 0 1 ， 4 9 9 1 6 4 7 1 6 5 4 ． [ 3 ] X i eZ h a o Y a n g ，D i a n aF a r k a s ．A t o m i s t i cs t r u c t u r ea n dl a t t i c ee f f e c t so fv a c a n c i e si n N i A Ii n t e r m e t a l l i e s [ J ] ．JM a t e rR e s ， 1 9 9 4 ，9 4 8 7 5 8 8 3 ． [ 4 ] L o z o v o lAY ，M i s h i nY ．P o i n td e f e c t si nN i A l T h ee f f e c t o fl a t t i c ev i b r a t i o n s [ J ] ．P h y sR e vB ，2 0 0 3 ，6 8 1 8 1 8 4 1 1 3 ． [ 5 ] M e y e rB ，F a h n l eM ．A t o m i cd e f e c t si nt h eo r d e r e dc o m p o u n dB 2 - N i A I Ac o m b i n a t i o no fa bi n i t i oe l e c t r o nt h e o r ya n ds t a t i s t i c a l m e c h a n i c s [ J ] ．P h y sR e vB ，1 9 9 9 ，5 9 9 6 0 7 2 6 0 8 2 ． [ 6 ] R 6 m yB e s s o n ，A l e x a n d r eL e s r i s ．I n f l u e n c eo fc o m p l e xp o i n td e f e c t si no r d e r e da l l o y s A na bi n i t i os t u d yo fB 2F e - A I B [ J ] ．P h y s B e yB ，2 0 0 6 ，7 4 0 9 4 1 0 3 ． [ 7 ] B r o w nJA ，M i s h i nY ．M o n t eC a r l om o d e l i n go fl o w i n d e xs u r f a c e si ns t o i c h i o m e t r i ca n dN i r i c hN i A l [ J ] ．P h y sR e vB ，2 0 0 3 ， 6 7 1 9 1 9 5 4 1 4 ． [ 8 ] R e g i n aK r a c h l e r ，H e r b e r tI p s e r ．T r i p l e d e f e c tc o m p l e x e si nt h eB 2i n t e r m e t a l l i cc o m p o u n dN i A l 【J ] ．P h y sR e vB ，2 0 0 4 ，7 0 5 0 5 4 1 1 ． [ 9 ] N e u m a y e rM ，F i i h n l eM ．A t o m i cd e f e c t si nF e C o S t a b i l i z a t i o no ft h eB 2s t r u c t u r eb ym a g n e t i s m [ J ] ．P h y sR e vB ，2 0 01 ，6 4 1 3 1 3 2 1 0 2 ． [ 1 0 ] I k e d a lT ，A l m a z o u z iA ，N u m a k u r a lH ，e ta 1 ．S i n g l e - p h a s ei n t e r d i f f u s i o n i nN i 3 A I [ J ] ．A c t aM a t e r1 9 9 8 ，4 6 1 5 5 3 6 9 5 3 7 6 ． [ 11 ] F uCL ，P a i n t e rGS ．P o i n td e f e c t sa n dt h eb i n d i n ge n e r g i e so fb o r o nn e a rd e f e c ts i t e si nN i 3A I af i r s t p r i n c i p l e si n v e s t i g a t i o n [ J ] ． A c t aM a t e r ，1 9 9 7 。4 5 2 4 8 1 4 8 8 ． [ 1 2 ] B a d u r a G e r g e nK ，S c h a e f e rH E ．T h e r m a lf o r m a t i o n o fa t o m i cv a c a n c i e si nN i ，A I [ J ] ．P h y sR e vB ，1 9 9 7 ，5 6 6 掣疆目謇通与I鲥逍tIN t 1 1 描艺 万方数据 第3 期 张静等温度对D O 2 结构N i ，V 反位缺陷影响的微观相场法模拟 3 0 3 2 3 0 3 7 ． K i mSM ．V a c a n c yp r o p e r t i e si nC u 3 A u - t y p eo r d e r e da l l o y s [ J ] ．JM a t e rR e s ，1 9 9 1 ，6 7 1 4 5 5 1 4 6 0 ． F o i l e sSM ，D a wM S ．A p p l i c a t i o no ft h ee m b e d d e da t o mm e t h o dt oN i A I [ J ] ．JM a t e rR e s ，1 9 8 7 ，2 1 5 1 5 ． M i s h i nY ．E m b e d d e d a t o mp o t e n t i a lf o rB 2 一N i h l [ J ] ．P h y sR e vB ，2 0 0 2 ，6 5 2 2 2 2 4 11 4 ． S l u i t e rM a r c e lHF ，K a w a z o eY ．S i t ep r e f e r e n c eo f t e r n a r ya d d i t i o n si nN i 3 A I [ J ] ．P h y sR e vB ，1 9 9 5 ，5 1 7 4 0 6 2 4 0 7 3 ． R u b a nAV ，S k r i v e rHL ．C a l c u l a t e ds i t es u b s t i t u t i o ni nt e r n a r y1 N i 3 A I T e m p e r a t u r ea n dc o m p o s i t i o ne f f e c t s [ J ] ．P h y sR e v B ，1 9 9 7 ，5 5 2 8 5 6 8 7 4 ． [ 18 ] M e k h r a b o vAO ，A k d e n i zMV ，A r e rMM ．A t o m i co r d e r i n gc h a r a c t e r i s t i c so fN i 3 A Ii n t e r m e t a l l i c sw i t hs u b s t i t u t i o n a lt e r n a r y a d d i t i o n s [ J ] ．A c t aM a t e r ，1 9 9 7 ，4 5 3 1 0 7 7 1 0 8 3 ． 1 9 2 0 2 l 2 2 [ 2 3 ] 卢艳丽，陈铮，赵宇宏，等．共格畸变对二元合金失稳分解组织影响的计算机模拟[ J ] ．有色金属，2 0 0 4 ，5 6 3 4 7 ． 江志华，王永欣，陈铮，等．失稳区A I 一“合金回归机制的计算机研究[ J ] ．有色金属，2 0 0 4 ，5 6 4 3 9 4 4 ． 李晓玲，陈铮，刘兵．有序相临界晶核判据的计算机研究[ J ] ．有色金属，2 0 0 1 ，5 3 3 4 8 5 1 ． P a r e i g eC ，B l a v e t t e rD ．S i m u l a t i o no ft h eF C C _ F C C L l2 D 0 2 2k i n e t i cr e a c t i o n [ J ] ．S e r i p t aM a t e r ，2 0 0 1 ，4 4 2 2 4 3 2 4 7 ． 赵宇宏，陈铮．合金早期沉淀过程的原子尺度计算机模拟[ D ] ．西安西北工业大学，2 0 0 3 l 一1 4 9 ． M i c r o s c o p i cP h a s eF i e l dS i m u l a t i o no fT e m p e r a t u r eI n f l u e n c eo nA n t i s i t eD e f e c to fN i 3V Z H A N GJ i n g ，C H E NZ h e n g ，W A N GY o n g x i n ，L UV a n l i 。M I A OH a i e h u a n D e p a r t m e n to f M a t e r i a l sS c i e n c ea n dE n g i n e e r i n g ，N o r t h w e s t e r nP o l y t e c h n i c a lU n i v e r s i t y ，X i ’a n7 1 0 0 7 2 ，C h i n a A b s t r a c t T h er e l a t i o n s h i pb e t w e e na n t i s i t ed e f e c to fD 0 2 2s t r u c t u r ea n dt e m p e r a t u r ei si n v e s t i g a t e db ym i c r o s c o p i cp h a s e f i e l dm e t h o d ．T h er e s u l t ss h o wt h a tb o t ha n t i s i t ed e f e c tV N 。a n dA 1 N il o c a t e di nas u b l a t t i c ea n dN i va sw e l la sA I v l o c a t e di n 卢s u b l a t t i c ea r ea l li n c r e a s e dw i t hi n c r e a s eo ft h et e m p e r a t u r e ．V N i i st h em o s ts e n s i t i v ed e f e c tt o t e m p e r a t u r e ，a n di ti st h em a i na n t i s i t et y p ef o ri t sv a l u eh i g h e rt h a no t h e ra n t i s i t ed e f e c t sa ta n yt e m p e r a t u r e ， e s p e c i a l l ya th i g ht e m p e r a t u r e ．T h eo c c u p yp r o b a b i l i t yo fA Ia t o ma tas u b l a t t i c ei ss l i g h t l yh i g h e rt h a nt h a ta t 口 s u b l a t t i c ea tt h es t u d i e dt e m p e r a t u r er a n g e ．A Ih a v eap r e f e r e n c eo ft a k i n gas u b l a t t i c e ． K e y w o r d s m e t a lm a t e r i a l ；a n t i s i t ed e f e c t ；m i c r o s c o p i cp h a s ef i e l d ；N i 3V ；s i t ep r e f e r e n c e 万方数据
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