用价电子理论分析Y对Mg-Al合金力学性能的影响.pdf

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第6 0 卷第4 期 2 008 年I1 月 有色金属 N o r f f e r r o u sM e m l s V 0 1 .6 0 ,N o .4 N o v e m b e r20 08 用价电子理论分析Y 对M g A I 合金力学性能的影响 张伟,刘伟东,曾 莉,屈 华 辽宁工业大学材料与化学工程学院,辽宁锦州1 2 1 0 0 1 摘 要基于E E T 理论,计算Y 元素加入w 培- A 1 合金后形成的M g .A l - Y 圊溶体、第二相A h Y 的价电子结构。研究价电子结 构与合金固溶强化、第二相强化、高温稳定性的关系。M g .A l - Y 最强键共价电子对数n 值和共价电子密度一v o 值均大于∞M g 的 “ 值和p v c 值,表明Y 元素的固溶有利于基体强度的提高。第二相A h V 的最强键 n 0 .3 9 7 0 4 的键合强度远大于基体a - M g n 0 .1 1 1 9 9 的键合强度。因此,他Y 极大的阻碍了位错的运动.提高了台金的强度。他Y 的单位体积成键能力F v 1 2 0 值为 1 0 3 .8 1 ,与, /- M 9 1 7 A I l 2 F v 州咐Ⅲ1 2 4 4 .2 2 相比较.A 1 2 Y 的高温稳定性更好。其存在有利于改善M g - A I 合金的高温性能。 关键词金属材料;M g - A I 合金;价电子结构;力学性能;A 1 2 Y 中图分类号T G l 4 6 .2 2 ;T G l 4 6 .4 5 2 ;T G l l 3 .2 5文献标识码A文章编号1 0 0 1 0 2 1 1 2 0 0 8 0 4 0 0 0 9 0 4 M g .A 1 系合金具有良好的铸造性能和优异的室 温力学性能,在航空、汽车、电子等领域有着广泛的 应用,但由于其沉淀相7 - M g l 7 A 1 1 2 的热稳定性较差, 使合金工作温度不能超过1 2 0 ℃【。通过添加合金 元素,在合金中引入固溶相和热稳定性高的第二相, 可以改变合金的高温力学性能。研究表明,在合金 中添加的稀土元素Y ,除少部分固溶入基体a .M g 中外,大部分将与合金中的~原子形成第二相化合 物A 1 2 y C 2 - 4 ] 。M g A 1 合金的性能主要取决于其组 成相的原子、电子结构。试验表明,Y 对M g .A I 合 金力学性能有改善作用,这种作用是通过固溶强化 和析出第二相他Y 强化来实现的,但Y 是如何影 响M g ~A I 合金相电子结构,进而影响合金力学性能 的微观机制尚不十分清楚。 基于E E T E m p i r i c a lE l e c t r o nT h e o r yo fS o l i d s a n dM o l e c u l e s 理论【5 _ 6 J ,对Y 加入到M g A 1 合金 后形成的M g A 1 .Y 固溶体、第二相她Y 价电子结 构进行了计算,从电子结构层次探讨了Y 的固溶强 化、第二相强化及其增强合金稳定性的微观机制,为 进一步研究稀土元素的合金化作用提供参考。 1 M g A 1 一Y 价电子结构计算 M g A I 合金中加入合金元素Y 后形成M g A 1 一 收稿日期2 0 0 6 一1 0 3 0 基金项目辽宁省自然科学基金资助项目 2 0 0 3 1 0 8 3 ;辽宁省教育 厅项目 0 5 L 1 8 5 作者简介张 伟 1 9 7 7 一 ,男,辽宁盘锦市人,硕士生,主要从事 镁合金电子理论等方面的研究。 Y 三元固溶相。M g A l Y 三元固溶相具有a M g 的 密排六方结构,晶胞结构模型如图1 所示。合金元 素Y 在固溶相中随机分布,E E T 理论键距差分析采 用“平均原子”模型【6 ] ,M g ,A 1 原子与合金原子Y 作 为平均原子用S 表示。做E E T 理论键距差分析 时,M g .A I Y 三元晶胞的点阵常数取a M g 的点阵 常数,口o 0 .3 2 0 9 4 ,c o 5 2 0 5 6 E7 】,元素固溶引起的 点阵常数的变化由M g ,A I 和Y 原子的杂化状态来 反映L 8J 。假设M g .A 1 一Y 结构单元内Y 原子数与总 原子数的原子比为z ,A I 原子数与总原子数的原子比 为y ,则有咒暑 z ,z 舌 ”学 1 一z Y ,l 沙;,l £ 翩Z 妒2 1 一z y ,z 争;f s x f v Y f A I 1 一z y 氏。其中咒暑,以善,n 省和咒沙分别表示s ,Y ,~ 和M g 原子某个杂阶口上的共价电子数;n £,咒Z ,,l 譬 和,z 争分别为s ,Y ,趾和M g 原子于某个杂阶d 上 的晶格共价电子数;f s ,f Y , 和‰分别为平均原子 S ,Y ,础和M g 原子某个杂阶盯上的成键能力。 图1M g .A I .Y 晶胞结构模型 F i g .1 S t r u c t u r em o d e lo fM g - A I - Y 万方数据 1 0有色金属 第6 0 卷 1 .1 相结构因子n 的计算 M g .A 1 一Y 结构单元中有5 种不可忽略的共价 键,按E E T 理论写出该晶胞的共价键名D 。一。 a A ,B ,C ,D ,E ;U 和v 分别代表组成口键的任意2 个 原子 、试验键距D 。及等同键数L ,它们分别是 D A s 一,D A a 0 2 /3 c 0 2 /4 1 /2 ,厶 3 6 ;D B s 一, D B a o ,如 3 6 ;D c s 一,D c 4 a 0 2 /3 c 0 2 /4 忱, J c 3 6 ;D D s ~,D D c o ,I o 2 4 ;D E s 一,D _ E 7 口0 2 /3 c 0 2 /4 “2 ,k 3 6 。 做E E T 理论键距差分析,可得M g A 1 一Y 结构 单元内各共价键上的共价电子对数r /。。将咒。由大 到小排列,即可得到结构单元中相空间键络最强键 上共价电子对数,z A 值,见表1 。 1 .2 相结构因子P v c 的计算 文献[ 9 ] 定义』D 卢为单位体积内共价电子数与 总价电子数之比,即共价电子密度。认为f D ∥能够 从相结构角度反映合金相的结合强度,可用其探讨 合金相的强度。对于M g .越一Y 结构单元而言,有 p v c [ 妒笞8 十 1 一z Y 咒咎] X1 0 0 %/{ z 咒苫 ,z Y 咒沙 咒警8 1 一z Y 咒c 行营 } 。 计算了含Y 原子百分比z 1 %,含趟原子百 分比Y 2的M g A I .Y 固溶体的价电子结构。表 1 给出M g 原子处于A 种杂化第3 阶,A l 原子处于 A 种杂化第4 阶,Y 原子处于A 种杂化第1 0 阶所对 应的价电子结构。 表1M g - A I - Y 的价电子结构 T a b l e1V a l e n c ee l e c t r o ns t r u c t u r eo fM g .A I - .Y 注成为理论键距,A D .为键距差。 2 A 1 2 Y 价电子结构计算 舢2 Y 为面心立方晶体结构,空间群为F d 3 m D j ,点阵常数a o 0 .7 8 6 0 n m [ 1 0 】。在单位晶胞内 有1 6 个~原子,8 个Y 原子,晶胞结构模型如图1 所示。 2 .1 相结构因子n A 的计算 依据E E T 理论,在越Y 晶胞中共有4 种不可 忽略的共价键,它们的键名D 。””、试验键距D 。及 等同键数j 。分别是D Y ~,D A { 2 1 忍a 0 /4 2 a 0 /4 2 } 1 /2 ,厶 3 2 ;D 8 舢一A 1 ,D B 2 1 /2 a 0 /4 ,1 8 9 6 ;D c A l ~,D c 1 1 ∽a o /8 ,I c 1 9 2 ;D D Y 一,D D 2 1 /2 a o /2 ,b 9 6 。 做E E T 理论键距差分析,可得趾2 Y 结构单元 内各共价键上的共价电子对数,z 。。将;r /。由大到小 排列,即可得到结构单元中相空间键络最强键上共 价电子对数,z 值,见表2 。 - A l o Y 图2A l Y 晶胞结构模型 F i g .2 S t r u c t u r em o d e lo fA 1 2 Y 2 .2 相结构因子F 。的计算 定义F v 为结构单元总成键能力F 与结构单元 的体积V 之比,即F v F /V 。根据文献[ 9 ] 定义, F 为结构单元总成键能力,认为F 愈大,结构单元 的成键能力愈强,适应外界条件变化的能力愈强,相 的稳定性也愈强。F 从组成原子所成键的角度表 征了结构单元的稳定性。那么对于不同体积,所含 原子数差异较大的结构单元而言,以单位体积成键 能力的大小衡量结构单元成键能力,评价合金相稳 定性比较准确些。对予业Y 晶胞而言,有F y F / V 咒。疋j 。/V 咒。[ /2 ] L /v ,其中E 为构成口键的2 个成键原子U 和v 成键能力.凡和 的算术平均值, 和工取值见文献[ 6 ] 。 表2 为砧原子处于A 种杂化第4 阶,Y 原子处 于A 种杂化第6 阶的舢2 Y 价电子结构计算结果。 表2A 1 2 Y 的价电子结构 T a b l e2V a l e n c ee l e c t r o ns t r u c t u r eo fA 1 2 Y 3 计算结果分析 为比较分析,还计算了纯M g ,含2 .09 6 A 1 的∞ M g 固溶体及7 .M 9 1 7 A 1 1 2 的价电子结构,这些相最强 键上的共价电子对数咒A 、l D ∥和F y 值见表3 。 万方数据 第4 期 张伟等用价电子理论分析Y 对M g .A I 合金力学性能的影响 1 1 表3 M g 和含A l 量2 .O %a M g 及7 - M 9 1 7 A I l 2 的n 。p y c 和F ,值 T a b l e3n ,I D y ca n dF yv a l u eo fM g ,口一M gw i t h 2 .0 %A Ia n d2 - M 9 1 7 A 1 1 2 3 .1 M g .A I .Y 价电子结构与固溶强化 文献[ 8 ] 指出,最强键共价电子对数挖 值的大 小决定着结构单元键合的强弱,从而决定合金的力 学性能。从表1 给出的M g .A 1 .Y 固溶相价电子结 构可以看出,其最强键上共价电子对数,z 0 .1 1 3 4 2 ,大于表4 给出的M g 和q .M g 的/ / 值。 如果说平均原子模型的计算结果反映了合金元素对 结构单元影响的趋势,那么Y 元素的加入使M g .A 1 . Y 结构单元的键合更强,从而提高了基体的强度。 Y 对M g A 1 合金基体强度的影响也可以从相 结构因子』D ∥看出。表l 给出M g A 1 .Y 结构单元 的共价电子密度p v c M g - A 1 I Y 6 6 .1 9 1 9 %,表3 给出 M g 的共价电子密度p v c C M g 6 5 .1 0 8 5 %和口一M g 的共价电子密度p v c M g 6 5 .6 7 9 1 %,即 p v c M g - 肚Y ’ p v c ”M g ’ p v C M g 。可以说舢元素的 加入有助于M g 合金基体相共价电子密度的提高, 而Y 元素则进一步提高了M g A 1 合金中基体相的 共价电子密度。如果认为共价电子密度J D ∥愈大, 合金相的强度愈大,则合金元素Y 的加入有助于合 金基体强度提高的固溶强化机制就十分清楚了。 3 .2A 1 2 Y 键络结构与第二相强化 由图2 可以看出,~,Y 可以看成由砧和Y 两 种原子点阵穿插而成,其中Y 原子组成金刚石结 构,每个Y 原子均与其最近邻的2 个Y 原子构成最 强键A 。A l 原子每四个组成一个正四面体,构成四 面体边的两个A 1 原子形成次强键B ,这些四面体再 在空间顶点对顶点的联结起来,形成网状结构。这 两种点阵穿插的结果,使Y 原子恰好位于趾点阵 的最大空隙中,两种原子再由C 键连接起来。 如果认为键合的强弱代表着其对位错迁移和晶 界滑移阻碍作用的大小,则~2 Y 强化机制可以得到 解释。由表2 与表3 的数据可知,~2 Y 最强键 咒 Y Y 0 .3 9 7 0 4 ,远大于基体口.M g 的最强键 咒 S - s 0 .1 1 1 9 9 。合金强度高原于其内部位错 运动困难,而位错运动是原子位移的过程。如果认 为位错在口一M g 固溶体中运动所遇到的阻力为 起 s S ,则移动到鹏Y 时遇到的阻力将增大3 ~4 倍。鹏Y 相的存在使基体口.M g 中的位错难以切 过和绕过,极大的钉扎住位错的运动,使合金的强度 提高。同样,趟Y 位于晶界、相界处时,能够有效阻 碍滑移的传递,使相邻晶粒滑移启动更加困难,进而 提高合金的强度。与合金中的另一强化相比较, A 1 2 Y 的最强键的i t /A 值要大予 - M 9 1 7 A 1 1 2 最强键 n A I A 1 0 .3 4 9 3 7 ,说明A 1 2 Y 的强化作用要好于 7 一M 9 1 7 A 1 1 2 。 3 .3 相结构因子厅 和F ’,与第二相稳定性 在高温条件下,M g - A 1 合金中固有的7 - M g l 7 魁2 相不能有效的阻止晶界、相界位移的进行。当加入 Y 元素后,形成于晶界处的舢2 Y 能够有效的阻止高 温下晶界相界的移动,这种现象的微观机制也可以 通过她Y 价电子结构来解释。 合金的熔化过程是其组成晶体的主干键络被破 坏的过程[ 6 】。础2 Y 有着均匀的键络结构及较强的 共价键的结合咒A 0 .3 9 7 0 4 ,在合金中表现出较高 的热稳定性,其熔点可达到 T 。 1 4 8 5 ℃ ,而7 一 M g l 7 A 1 1 2 相的空间键络存在薄弱环节[ 1 1 1 3 ] ,T /A 值 也只有0 .3 4 5 4 1 6 ,所以熔点较低,只有4 3 5 ℃。 F v 从单位体积成键能力反映了结构单元适应 外界条件变化能力的强弱。F v 越大,结构单元适 应外界条件变化能力的越强,相的稳定性也愈强。 F v 从组成原子所成键的角度表征了结构单元的稳 定性。由表2 和表3 的数据可以看出,她Y 的F ’, 值F y A l 2 7 1 0 3 .8 1 ,远大于y M g l 7A 1 1 2 相 F y 7 一M g l T A l l 2 4 4 .2 2 ,由此可以看出,A 1 2 Y 相适应 外界条件变化能力更强,稳定性也比7 - M 9 1 7 A 1 1 2 相 好很多。 在室温状态时,两种强化相都能有效的钉扎位错 运动和阻碍界面的滑移。当温度升高时,y M g l 7 A I l 2 相发生软化而失去强化作用,而热稳定高的趟z Y 相 仍能够定扎位错和晶界,进而提高合金的高温力学 性能。 4结论 M g A 1 一Y 的靠A 值和p v c 值均大于基体口一M g , Y 元素的固溶有利用基体强度的提高。鹏Y 相中 最强键,z A 值远大于基体a M g 的T / 值,使位错运 动和晶界滑移难于进行,促进合金强度的提高。 万方数据 1 2有色金属第6 0 卷 她Y 的F y 值也远大于7 - M g w A l l 2 的F y 值,其自 身的稳定性更好,促进合金高温性能的提高。 参考文献 [ 1 ] H u m b l eP .T o w a r d sac h e a pc r e e pr e s i s t a n tm a g n e s i u ma U o y [ J ] .M a t e rF o r u m ,1 9 9 7 ,2 1 4 5 5 6 . 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K e y w o r d s m e t a lm a t e r i a l ;M g A 1a l l o y ;v a l e n c ee l e c t r o ns t r u c t u r e ;m e c h a n i c a lp r o p e r t y ;鹏Y 万方数据
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